Бренд производителя зарегистрирован в стране — Израиль. Официальный сайт находится по адресу: http://teplostar-auto.ru/.
В апреле 2021 на PartReview сложилось позитивное мнение о предпусковых подогревателях Бинар.
Оценка PR — 88 из 100, базируется на основе 75 отзывов и 236 голосов. 64 отзыва имеют положительную оценку, 8 — нейтральную, и 3 — отрицательную. Средняя оценка отзывов — 4.3 (из 5). Голоса распределились так: 210 — за, 26 — против.
В рейтинге лучших производителей предпусковых подогревателей запчасть занимает 4 позицию, уступая таким производителям как Северс и Eberspacher , но опережая предпусковые подогреватели Webasto и Лунфэй.
Пользователи также составили мнение о качествах предпусковых подогревателей Бинар:
Здесь можно узнать владельцы каких марок и моделей ставили предпусковые подогреватели Бинар на свои авто. Далее список авторейтингов, в которых данная запчасть входит в ТОП-3 лучших:
На PartReview доступны 9 сравнений предпусковых подогревателей Бинар c другими производителями.
В частности можно выяснить, чьи предпусковые подогреватели лучше: Атлант или Бинар, Альянс или Бинар, Eberspacher или Бинар, Теплостар или Бинар, Бинар или Defa .
Подогреватель двигателя Бинар-5Б-Компакт 12В GP (бензин)с японской свечой накала
Подогреватель предназначен для предпускового разогрева двигателя автомобилей с жидкостной системой охлаждения с объёмом двигателей до 3,5 литров при температуре окружающего воздуха до минус 45°С.
Предпусковой подогреватель двигателя Бинар 5 разработан для легковых автомобилей, малотоннажных грузовиков, микроавтобусов, малогабаритной спецтехники.
Принцип работы и область применения
Подогреватель Бинар 5Б-Компакт работает на бензине, а подогреватель Бинар 5Д-Компакт — на дизельном топливе.
Подогреватели имеют вывод для подсоединения к сигнализации автомобиля или для установки модема и комплектуются электронасосом «Bosch», если работают на бензине.
Подогреватель представляет собой автономное устройство и выполняет следующие функции:
Разогрев двигателя при низких температурах для надежного запуска;
Дополнительный подогрев двигателя и салона при работающем двигателе в условиях сильных морозов;
Подогрев салона и лобового стекла при низких минусовых температурах (для удаления обледенения) при неработающем двигателе;
Работа помпы при неработающем подогревателе.
Подогреватели Бинар 5Б-Компакт и Бинар 5Д-Компакт управляются пультом управления с таймером, установленным на панели автомобиля.
Так же управлять подогревателями Бинар можно пультом управления или дистанционно, с помощью GSM модема, отправляя SMS сообщения по сотовому телефону.
Если в автомобиле установлена система дистанционной сигнализации, то для управления подогревателями Бинар можно использовать ее свободный канал.
Пульт управления с таймером позволяет запрограммировать запуск подогревателя в назначенное время, а при работе выводит на индикатор значение температуры охлаждающей жидкости и режим работы. В случае возникновения неисправности на индикаторе пульта отображается ее номер.
Конструкция и функциональные возможности подогревателей постоянно совершенствуются.
Подогреватель работает независимо от автомобильного двигателя. Питание подогревателя топливом и электроэнергией осуществляется от автотранспортного средства.
Подогреватель является автономным нагревательным устройством, которое содержит:
нагреватель;
нагнетатель воздуха для подачи воздуха в камеру горения нагревателя;
топливный насос для подачи топлива в камеру сгорания;
циркуляционный насос (помпа) для принудительной прокачки рабочей жидкости системы охлаждения (тосола) через теплообменные системы нагревателя и двигателя автомобиля;
блок управления (входит в состав нагревателя), осуществляющий управление вышеперечисленными устройствами;
пульт управления с таймером для автоматического или ручного запуска подогревателя;
жгуты проводов для соединения элементов подогревателя и для соединения с аккумуляторной батареей и отопителем салона автомобиля.
Подогреватель своим гидравлическим контуром встраивается в систему охлаждения двигателя таким образом, чтобы его помпа обеспечивала циркуляцию охлаждающую жидкости в двигателе и нагревателе
Принцип действия подогревателя двигателя Бинар
Принцип действия подогревателя основан на разогреве жидкости, которая принудительно прокачивается через теплообменную систему нагревателя.
Для разогрева жидкости в качестве источника тепла используются газы от сгорания топливовоздушной смеси в камере сгорания. Тепло передается через стенки теплообменника нагревателя охлаждающей жидкости, которая прокачивается через нагреватель и систему охлаждения двигателя автомобиля.
При включении подогревателя блоком управления осуществляется тестирование и контроль работоспособности элементов подогревателя: индикатора пламени, датчиков температуры и перегрева, помпы, электромотора нагнетателя воздуха, свечи, топливного насоса и их электроцепей. При исправном состоянии начинается процесс розжига. Одновременно (автоматически) включается циркуляционный насос (помпа) Bosch немецкого производства .
Устанавливается на легковые и грузовые автомобили с обьемом двигателя до 6 литров.
Номинальное напряжение : 12 В
Расход топлива : Бензиновый аппарат — 0.7 л/ч Дизельный аппарат — 0.6 л/ч
Теплопроизводительность : 5 Квт
Допустимые отклонения напряжения питания от номинала : 9,5 — 16 В
Потребляемая мощьность с помпой » Ритм » : 70 Вт
Потребляемая мощьность с помпой «Bosch» : 45 Вт
Органы управления в комплекте : Таймер
Опция : подключение к сигнализации , GSM — модуль
Теплостар 14ТС-10
Устанавливается на грузовые автомобили и спецтехнику. Напряжение питания 12 В, 24 В.
Режимы
Технические характеристики : Сильный Средний Малый
Теплопроизводительность 12В (24В), кВт 12 (15,5) 9 4
Расход топлива 12В (24В), л/ч 1.4(2.0) 1.2 0.54
Потребляемая мощность отопителя 12В (24В), Вт 110(132) 101 77
Номинальное напряжение питания: 12/24В
Для всех подогревателей — имеются системы дистанционного запуска
(доп.канал сигнализации ,
GSM — модуль «управление подогревателем по телефону в тоновом режиме»)
ООО «Адверс» и ООО «Теплостар» осуществляет разработку, производство и реализацию отечественных
предпусковых подогревателей для автомобильных двигателей под торговой маркой «Теплостар», «Бинар» и автономных отопителей под маркой «Планар».
Изначально данное оборудование разрабатывалось и использовалось для военной техники, что гарантирует безупречную надежность данных систем!!!
ЖИДКОСТНЫЕ ПРЕДПУСКОВЫЕ ПОДОГРЕВАТЕЛИ ДВИГАТЕЛЯ, РАБОТАЮЩИЕ НА ДИЗЕЛЬНОМ ТОПЛИВЕ, БЕНЗИНЕ, СЖАТОМ ПРИРОДНОМ ГАЗЕ
Подогреватели предпусковые бензиновый и дизельный Бинар-5Б/Д-Компакт
Подогреватели предпусковые бензиновый и дизельный Бинар-5Б, Бинар-5Б-С, Бинар 5Б-СВ и Бинар-5Д, Бинар-5Д-С, Бинар-5Д-СВ
Программируемый таймер устанавливается в салоне автомобиля — на приборной панели или консоли. Можно запрограммировать до 3 моментов включения и продолжительность работы (20 — 60 минут) подогревателя: предпусковой подогреватель автоматически включится в активированный момент и проработает установленное количество минут. Можно также включить или отключить подогреватель непосредственно.
Система ThermoCallпозволяет включить или отключить подогрев двигателя, а также установить, изменить или определить установленную продолжительность (20-60 мин) его работы с любого телефона с тоновым набором (если автомобиль находится в зоне покрытия сети). Оснащена удобным русскоязычным голосовым меню.
Предназначен для установки на легковые автомобили, пассажирские микроавтобусы и малые грузовики с бензиновым и дизельным двигателем.
В отличие от импортных аналогов может работать как в режиме предварительного подогрева, так и в режиме догревателя! «Бинар»обладает более высокой теплоотдачей по сравнению с импортными приборами, что уменьшает время работы для прогрева двигателя.
Все компоненты «Бинар» производятся в России, поэтому стоимость не привязана к курсу $ и Евро и в 2-2,5 раза ниже стоимости импортных аналогов.
Технические характеристики
Бинар-5 Компакт | Модель | |
Технические характеристики | Бинар 5Б-Компакт | Бинар 5Д-Компакт |
Номинальное напряжение питания, В | 12 | |
Расход топлива, л/ч | 0,7 | 0,6 |
Теплопроизводительность, кВт | 5
| |
Допустимое отклонение напряжение питания от номинала, В | 9,5..16 | |
Потребляемая мощность вместе с помпой, Вт | 45
| |
Теплоноситель | Охлаждающая жидкость по ГОСТ 28084 | |
Применяемое топливо | бензин по ГОСТ Р 51105 | Дизельное топливо по ГОСТ 305 |
Органы управления | штатно — пульт*, дополнительно -сигнализация**, GSM модем** | |
Режим запуска и остановки | Ручной, автоматический | |
Масса со всеми комплектующими, кг не более | 8 | |
* — пульт — таймер присутствует во всех комплектациях. **- поддерживается запуск с сигнализации, сама сигнализация и модем приобретаются дополнительно. | ||
Подогреватель предпусковой дизельный Теплостар 14ТС-10
Предназначен для установки на грузовые автомобили, пассажирские автобусы и автотракторную технику с дизельным двигателем.
В отличие от импортных аналогов может работать как в режиме предварительного подогрева, так и в режиме догревателя! «Теплостар»обладает более высокой теплоотдачей по сравнению с импортными приборами, что уменьшает время работы для прогрева двигателя.
Все компоненты «Теплостар» производятся в России, поэтому стоимость не привязана к курсу $ и Евро и в 2-2,5 раза ниже стоимости импортных аналогов.
Технические характеристики
14ТС-10 12, 24 В | Режимы | ||
Технические характеристики | Сильный | Средний | Малый |
Теплопроизводительность 12В (24В), кВт | 12 (15,5) | 9 | 4 |
Расход топлива 12В (24В), л/час | 1,4 (2,0) | 1,2 | 0,54 |
Потребляемая мощность отопителя 12В (24В), Вт | 110 (132) | 101 | 77 |
Применяемое топливо | дизельное топливо по ГОСТ305 | ||
Номинальное напряжение питания, В | 12, 24 | ||
Теплоноситель | Тосол, антифриз | ||
Режим запуска и остановки | Ручной, автоматический | ||
Масса со всеми комплектующими, кг не более | 20 | ||
Подогреватели предпусковые дизельные 20ТС и 20ТС-Д38
Универсальный комплект (мощность – 20 кВт) с пультом для автотракторной техники и автобусов с дизельным двигателем. Напряжение питания 24 В.
Технические характеристики
20ТС, 20ТС-Д38 | Режимы | ||
Технические характеристики | Сильный | Средний | Малый |
Теплопроизводительность, кВт | 20 | 9 | 4 |
Расход топлива, л/час | 2,5 | 1,3 | 0,54 |
Потребляемая мощность отопителя с помпой, Вт | 210 | 101 | 77 |
Применяемое топливо | дизельное топливо по ГОСТ305 | ||
Номинальное напряжение питания, В | 24 | ||
Теплоноситель | Тосол, антифриз | ||
Режим запуска и остановки | Ручной, автоматический | ||
Масса со всеми комплектующими, кг не более | 20 | ||
Подогреватель предпусковой газовый Теплостар 15ТСГ
Предпусковой подогреватель (мощность – 12 кВт) с пультом для автотракторной техники
с двигателем, работающим на сжатом природном газе. Напряжение питания 24 В.
Технические характеристики
15ТСГ | Режимы | |
Технические характеристики | Сильный
| Малый |
Теплопроизводительность, кВт | 12±1
| 5±0,5 |
Расход природного газа, куб м/час | 1,0±0,2
| 0,65±0,1 |
Потребляемая мощность отопителя, Вт | 128
| 102 |
Применяемое топливо | компримированный (сжатый) природный газ по ГОСТ 27577 | |
Давление копримированного газа на входе в блок низкого давления, мПа (кг/см2 ) | — 0,29±0,0145 (3 ±0,15) | |
Номинальное напряжение питания, В | 24 | |
Теплоноситель | Тосол, антифриз | |
Режим запуска и остановки | Ручной | |
Масса со всеми комплектующими, кг не более | 12 | |
ВОЗДУШНЫЕ ОТОПИТЕЛИ
Отопитель воздушный дизельный Планар 44Д-12, 24
Технические характеристики
Планар 44Д-12, 24 | Режимы | ||
Технические характеристики | Сильный | Малый | |
Теплопроизводительность, кВт | 4 | 1 | |
Расход топлива, л/час | 0,514 | 0,12 | |
Потребляемая мощность отопителя 12В (24В), Вт | 62 (58) | 10 | |
Количество нагреваемого воздуха, м3/ч | 120 | 70 | |
Применяемое топливо | дизельное топливо по ГОСТ305 | ||
Номинальное напряжение питания, В | 12, 24 | ||
Режим запуска и остановки | Ручной | ||
Масса со всеми комплектующими, кг не более | 8 | ||
Отопитель воздушный дизельный Планар–4ДМ/4ДМ2–12, 24
Планар 4ДМ/4ДМ2-12, 24 | Режимы | |
Технические характеристики | Сильный | Малый |
Теплопроизводительность, кВт | 3 | 1 |
Расход топлива, л/час | 0,37 | 0,12 |
Потребляемая мощность отопителя 12В (24В), Вт | 42 (38) | 10 (9) |
Количество нагреваемого воздуха, м3/ч | 120 | 70 |
Применяемое топливо | дизельное топливо по ГОСТ305 | |
Номинальное напряжение питания, В | 12, 24 | |
Режим запуска и остановки | Ручной | |
Масса со всеми комплектующими, кг не более | 10 | |
Отопитель воздушный дизельный Планар–8ДМ–12-24
Технические характеристики | Планар 8ДМ-24 | Планар 8ДМ-12 | ||
Режимы | ||||
Сильный | Малый | Сильный | Малый | |
Теплопроизводительность, кВт | 7,5 | 2 | 6 | 2 |
Расход топлива, л/час | 0,9 | 0,25 | 0,76 | 0,25 |
Потребляемая мощность отопителя, Вт | 90 | 9 | 85 | 8 |
Количество нагреваемого воздуха, м3/ч | 235 | 70 | 175 | 70 |
Применяемое топливо | дизельное топливо по ГОСТ305 | |||
Номинальное напряжение питания, В | 24 | 12 | ||
Режим запуска и остановки | Ручной | |||
Масса со всеми комплектующими, кг не более | 12 | |||
Предпусковые подогреватели Бинар 5 позволяют осуществлять прогрев двигателя при низких температурах, вплоть до -45°С. Среди очевидных преимуществ прибора стоит отметить следующие:
— Компактность оборудования. Благодаря весьма миниатюрным размерам, предпусковой нагреватель устанавливается в не большие полости (моторный отсек, бампер, крылья и т.д.) вертикально или горизонтально.
— Помимо подогрева есть возможность догрева двигателя. Эта функция существенно расширяет возможность применения Бинар 5, как догревателя во время движения транспортного средства.
— Малое потребление энергии и топлива. Расход на бензиновой версии не больше 0,7 л/час, на дизельном топливе 0,62 л/час. Мощность, потребляемая при запуске – это 100 секунд, не более 122 Вт. При работе вместе с помпой Бинар 5 потребляет 42 Вт. Установка подогревателя Бинар на дизельный авто в СПб осуществляется в нашем сертифицированном дилерском центре.
— Дистанционный запуск и управление нагревателем с помощью таймера. Таймер позволяет заранее настроить дистанционный запуск подогрева по времени или принудительно включить догреватель двигателя.
— Управление с помощью мобильных приложений или посредством GSM-модема. Запуск тепловой установки Бинар 5S можно осуществлять с помощью мобильных устройств, приложений для Android, iOS в виде команд. Также управление производится с помощью SMS и голосовых команд.
— Доступная цена Бинар 5S. Отечественный нагреватель ни в чем не уступает аналогам импортных производителей. Высокая надежность, долговечность и безопасность удачно сочетаются с более низкой ценой.
Наш официальный установочный центр Бинар сертифицирован и предлагает услуги по продаже, установке и обслуживанию нагревателей Бинар. Взаимодействуя напрямую с официальным представителем производителя, мы предлагаем весь ассортимент продукции, запчастей и комплектующих марки Бинар.
Вы можете купить и установить подогреватели Бинар 5S в Санкт-Петербурге в нашем установочном центре по максимально выгодной цене.
Подогреватель предназначен для предпускового разогрева двигателя автомобилей с жидкостной системой охлаждения с объёмом двигателей до 3,5 литров при температуре окружающего воздуха до минус 45°С.
Предпусковой подогреватель двигателя Бинар 5 разработан для легковых автомобилей, малотоннажных грузовиков, микроавтобусов, малогабаритной спецтехники.
Подогреватель Бинар 5Б-Компакт работает на бензине, а подогреватель Бинар 5Д-Компакт — на дизельном топливе.
Подогреватели имеют вывод для подсоединения к сигнализации автомобиля или для установки модема и комплектуются электронасосом «Bosch», если работают на бензине.
Подогреватель представляет собой автономное устройство и выполняет следующие функции:
Эти функции реализуются при установке базового комплекта подогревателя, к которому можно подключать устройства, реализующие дополнительные возможности.
Подогреватели Бинар 5Б-Компакт и Бинар 5Д-Компакт управляются пультом управления с таймером, установленным на панели автомобиля.
Так же управлять подогревателями Бинар можно пультом управления или дистанционно, с помощью GSM модема, отправляя SMS сообщения по сотовому телефону.
Если в автомобиле установлена система дистанционной сигнализации, то для управления подогревателями Бинар можно использовать ее свободный канал.
Пульт управления с таймером позволяет запрограммировать запуск подогревателя в назначенное время, а при работе выводит на индикатор значение температуры охлаждающей жидкости и режим работы. В случае возникновения неисправности на индикаторе пульта отображается ее номер.
Конструкция и функциональные возможности подогревателей постоянно совершенствуются.
Подогреватель работает независимо от автомобильного двигателя. Питание подогревателя топливом и электроэнергией осуществляется от автотранспортного средства.
Подогреватель является автономным нагревательным устройством, которое содержит:
| БИНАР-5 КОМПАКТ GP | МОДЕЛЬ | ||
|---|---|---|---|
| ТЕХНИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ | БИНАР 5Б-КОМПАКТ | БИНАР 5Д-КОМПАКТ | |
| Номинальное напряжение питания, В | 12 | ||
| Расход топлива, л/ч | 0,7 | 0,6 | |
| Теплопроизводительность, кВт | 5 | ||
| Допустимое отклонение напряжение питания от номинала, В | 9,5..16 | ||
| Потребляемая мощность вместе с помпой, Вт | 45 | ||
| Теплоноситель | Охлаждающая жидкость по ГОСТ 28084 | ||
| Применяемое топливо | бензин по ГОСТ Р 51105 | Дизельное топливо по ГОСТ 305 | |
| Органы управления | штатно — пульт*, дополнительно -сигнализация** | ||
| Режим запуска и остановки | Ручной, автоматический | ||
| Масса со всеми комплектующими, кг не более | 8 | ||
| * — пульт — таймер присутствует во всех комплектациях. | |||
| Габариты упаковки, см | 450 х 260 х 220 | ||
Модульная структура подогревателя двигателя Бинар 5 позволяет подключать устройства, реализующие дополнительные функции. В том числе после приобретения и установки базового комплекта. Подключение минитаймера позволит программировать время запуска предпускового подогревателя или при помощи других дополнительных устройств отправлять команду запуска отопителя с помощью SMS сообщения или звонка с мобильного телефона.
Предпусковой подогреватель Бинар от производителя Теплостар предназначен для подогрева двигателя в условиях пониженной температуры окружающей среды. Подогреватель подключается к топливной системе и АКБ легкового или грузового авто. Работает в автономном режиме, не используя ресурсы силового агрегата.
Подогреватель Бинар нагнетает и прокачивает охлаждающую жидкость по собственному теплообменному контуру, нагревает ее и подает назад в систему охлаждения. Полный цикл работы устройства длится до120 минут, но вы можете его завершить в любой момент.
Когда охлаждающая жидкость нагревается до температуры свыше +50 °С, автоматический блок управления подогревателя включает вентилятор салона. Таким образом, в машине создается комфортный микроклимат.
Блок управления контролирует температуру охлаждающей жидкости посредством двух датчиков, размещенных в области входного и выходного патрубков теплообменника. В зависимости от температуры блок устанавливает режимы подогревателя: «полный» (нагрев до +75 °С), «малый» (при нагреве до +85 °С), «ждущий» (для охлаждения до +70 °С и нового цикла нагрева).
Управление отопителем производится с помощью модульной системы. При этом после покупки и монтажа базовой комплектации отопителя Бинар возможно подключение дополнительного минитаймера. Он позволяет запрограммировать время пуска и отключения устройства обогрева. Дополнительно встроенный GSM-модуль способен управлять работой отопителя, посылая сигнал через sms-сообщение или звонок с мобильного телефона.
• Безотказный запуск силового агрегата при температуре воздуха до -40 °С.
• Экономия горючего на прогревах ДВС.
• Прогрев салона автомобиля/грузовика/автобуса при выключенном двигателе.
Вы можете купить предпусковой подогреватель Бинар в одном из представительств «Мастер Сервис». Доставка отопителя Бинар по Украине возможна с помощью самовывоза или любой транспортной компанией.
Установить подогреватель Бинар помогут специалисты «Мастер Сервис» в представительствах компании в Киеве и Харькове.
Компания «ТЕПЛОСТАР» выпускает водонагреватель нового поколения «БИНАР-5С». Это абсолютно новый продукт российского производства, который ничем не уступает ведущим мировым брендам. Предпусковой подогреватель «Бинар-5С» может работать в двух режимах: предпусковой подогреватель двигателя и дополнительный подогреватель. Предпусковой подогреватель двигателя предназначен для пускового подогрева и прогрева автомобилей с жидкостной системой охлаждения и объемом двигателя до 3-х.5л при температуре окружающей среды до минус 45 ° С.
| БИНАР-5 | МОДЕЛЬ | |
|---|---|---|
| ТЕХНИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ | БИНАР-5С | БИНАР-5С ДИЗЕЛЬНЫЙ |
| Тепловая мощность (кВт) | 5 ± 0,5 | |
| Номинальное напряжение, В | 24 | |
| Допуск питания, В | 9,5…16 | |
| Топливо | Бензин ГОСТ Р 51105 | Дизель ГОСТ 305 |
| Расход топлива (л / ч) | 0,7 | 0,62 |
| Охлаждающая жидкость | тосол, антифриз | |
| Потребляемая мощность, Вт | 42 | |
| Потребляемая мощность при запуске (100 секунд), Вт | 122 | |
| Пуск / стоп | Ручной, Авто | |
| Продолжительность одного цикла, мин | 20.. 120 | |
| Масса (кг) | 8 | |
Бекенштейн, Дж. Д., «Гравитационное излучение отдачи и убегающие черные дыры», Astrophys. J. , 183 , 657–664, (1973). 2
объявлений Google Scholar
Бел, Л., Дамур, Т., Деруэль, Н., Ибаньес, Дж., и Мартин, Дж., «Пуанкаре-инвариантное гравитационное поле и уравнения движения двух точечных объектов — постлинейное приближение общей теории относительности», Gen. Relativ. Gravit. , 13, , 963–1004, (1981). 1,3
ADS Google Scholar
Бланше Л., “Радиальные гравитационные поля в общей теории относительности. II. Асимптотика в будущей нулевой бесконечности ”, Proc. R. Soc. Лондон , сер.А , 409, 383–399, (1987). 2, 8, 9, 9
объявлений МАТЕМАТИКА Google Scholar
Blanchet, L., Contribution à l’étude du rayonnement gravitationnel émis par un système isolated , Habilitation, (Université Paris VI, Paris, France, 1990). 6
Google Scholar
Бланше, Л., «Асимметричная во времени структура гравитационного излучения», Phys.Ред. D , 47, , 4392–4420, (1993). 2, 3, 10
ADS Google Scholar
Бланше, Л., «Вторая постньютоновская генерация гравитационного излучения», Phys. Ред. D , 51 , 2559–2583, (1995). Связанная онлайн-версия (цитировано 24 января 1995 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9501030. 2, 1.3, 5.2, 5.3, 6
ADS Google Scholar
Бланше, Л., «Потери энергии гравитационным излучением во вдохновляющих компактных двойных системах до 5/2 постньютоновского порядка», Phys. Ред. D , 54 , 1417–1438, (1996). 3, 4,2, 6, 9,3
ADS Google Scholar
Бланше, Л., «Гравитационное излучение от релятивистских источников», в Марк, Дж. А. и Ласота, Дж. П., ред., Релятивистская гравитация и гравитационное излучение , Труды Физической школы Лез Уша, состоявшейся в Лез-Уш, Верхняя Савойя, 26 сентября — 6 октября 1995 г., стр. 33–66 (Cambridge University Press, Cambridge, U.К., 1997). Связанная онлайн-версия (цитировано 11 июля 1996 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9607025. 1
Google Scholar
Бланше, Л., “Реакция гравитационного излучения и уравнения баланса до постньютоновского порядка”, Phys. Ред. D , 55 , 714–732, (1997). Связанная онлайн-версия (цитировано 20 сентября 1996 г.) http://arXiv.org/abs/gr-gc/9609049. 2,3,10
объявлений Google Scholar
Бланше, Л., «Гравитационно-волновые хвосты хвостов», класс . Квантовая гравитация. , 15, , 113–141, (1998). Связанная онлайн-версия (цитируется 7 октября 1997 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9710038. 2, 3, 6, 6, 14, 15, 16, 16, 10,2
ADS MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Бланше, Л., «О мультипольном расширении гравитационного поля», класс . Квантовая гравитация. , 15, , 1971–1999, (1998).Связанная онлайн-версия (цитируется 29 января 1998 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9710038. 2, 5.2, 5.3, 10
ADS MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Бланше Л., «Квадруполь-квадрупольные гравитационные волны», класс . Квантовая гравитация. , 15, , 89–111, (1998). Связанная онлайн-версия (цитируется 7 октября 1997 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9710037. 2, 6, 6, 14, 14
объявлений MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Бланше, Л., «Постньютоновское гравитационное излучение», в Шмидте, Б.Г., изд., Уравнения Эйнштейна и их физические последствия: избранные эссе в честь Юргена Элерса , т. 540 конспектов лекций по физике, 225–271 (Springer, Берлин, Германия; Нью-Йорк, США, 2000). 1
Google Scholar
Бланше, Л., Дамур, Т., «Радиальные гравитационные поля в общей теории относительности. I. Общая структура поля вне источника », Philos.Пер. R. Soc. Лондон , сер. А , 320, 379–430, (1986). 2, 3, 5, 5, 4.1, 4.2, 4.3, 8
ADS МАТЕМАТИКА Google Scholar
Бланше, Л., Дамур, Т., «Временные корреляции с переносом хвоста в динамике гравитирующей системы», Phys. Ред. D , 37, , 1410–1435, (1988). 2, 3, 6
ADS Google Scholar
Бланше, Л., и Дамур, Т., «Постньютоновская генерация гравитационных волн», Ann. Inst. Анри Пуанкаре A , 50 , 377–408, (1989). 2, 5.2
ADS MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Бланше, Л., Дамур, Т., «Наследственные эффекты в гравитационном излучении», Phys. Ред. D , 46, , 4304–4319, (1992). 2, 3, 6
ADS MathSciNet Google Scholar
Бланше, Л., Дамур, Т., и Айер, Б.Р., «Гравитационные волны от вдохновляющих компактных двойных систем: потеря энергии и форма волны до второго постньютоновского порядка», Phys. Ред. D , 51 , 5360–5386, (1995). Связанная онлайн-версия (цитировано 24 января 1995 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9501029. Erratum Phys. Ред. D 54 (1996) 1860.3, 10.1
ADS Google Scholar
Бланше, Л., Дамур, Т., Айер, Б. Р., Уилл, К. М., и Уайзман, А.Г., «Затухание гравитационного излучения компактных двойных систем до второго постньютоновского порядка», Phys. Rev. Lett. , 74 , 3515–3518, (1995). Связанная онлайн-версия (цитировано 23 января 1995 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9501027. 3
объявлений Google Scholar
Бланше, Л., Фэй, Г., «Регуляризация Адамара», J. Math. Phys. , 41, , 7675–7714, (2000). Связанная онлайн-версия (цитировано 28 июля 2000 г.): http: // arXiv.орг / абс / гр-qc / 0004008. 3, 8.1, 8.1, 8.1, 8.1, 8.1, 8.1, 18, 8.2
ADS MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Бланше, Л., Фэй, Г., “Об уравнениях движения двойных точечных частиц в третьем постньютоновском порядке”, Phys. Lett. А , 271 , 58–64, (2000). Связанная онлайн-версия (цитируется 22 мая 2000 г.): http://arXiv.org/abs/gr-qc/0004009. 3, 18, 8.2, 8.2, 19, 20, 22
ADS MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Бланше, Л., и Фэй, Г., “Общая релятивистская динамика компактных двойных систем в третьем постньютоновском порядке”, Phys. Ред. D , 63 , 062005–1–43, (2001). Связанная онлайн-версия (цитируется 18 ноября 2000 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/0007051. 3, 2, 7, 18, 8.2, 8.2, 19, 20, 22, 23
ADS Google Scholar
Бланше, Л., Фэй, Г., «Лоренцева регуляризация и проблема точечных частиц в общей теории относительности», J.Математика. Phys. , 42 , 4391–4418, (2001). Связанная онлайн-версия (цитировано 4 апреля 2001 г.): http://arXiv.org/abs/gr-qc/0006100. 3, 8.1, 18, 8.2, 19, 9.1
ADS MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Бланше, Л., Фэй, Г., Айер, Б. Р., и Жоге, Б., «Гравитационно-волновые спирали компактных двойных систем до 7/2 постньютоновского порядка», Phys. Ред. D , 65 , 061501–1–5, (2002).Связанная онлайн-версия (цитировано 26 мая 2001 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/0105099. 3
объявлений Google Scholar
Бланше, Л., Фэй, Г., и Понсо, Б., «Гравитационное поле и уравнения движения компактных двойных систем до 5/2 постньютоновского порядка», Phys. Ред. D , 58, , 124002–1–20, (1998). Связанная онлайн-версия (цитировано 11 августа 1998 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9804079. 1,3, 3, 18, 9,1
ADS Google Scholar
Бланше, Л., Айер, Б.Р., и Жоге, Б., «Гравитационные волны от вдохновляющих компактных двойных систем: поток энергии до третьего постньютоновского порядка», Phys. Ред. D , 65 , 064005–1–41, (2002). Связанная онлайн-версия (цитировано 26 мая 2001 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/0105098. 3, 5.2, 19, 10.1, 23, 23
ADS Google Scholar
Бланше, Л., Айер, Б. Р., Уилл, К. М., и Вайзман, А. Г., «Формы гравитационных волн от вдохновляющих компактных двойных систем до второго постньютоновского порядка», класс .Квантовая гравитация. , 13, , 575–584, (1996). Связанная онлайн-версия (цитировано 13 февраля 1996 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9602024. 3,10,4
объявлений МАТЕМАТИКА Google Scholar
Бланше, Л., Сатьяпракаш, Б.С., «Анализ сигналов хвостов гравитационных волн», класс . Квантовая гравитация. , 11, , 2807–2831, (1994). 1,2, 10,4
ADS Google Scholar
Бланше, Л., и Сатьяпракаш, Б.С., «Обнаружение эффекта хвоста в гравитационно-волновых экспериментах», Phys. Rev. Lett. , 74 , 1067–1070, (1995). 1,2, 10,4
ADS Google Scholar
Бланше, Л., Шефер, Г., «Гравитационно-радиационные потери высших порядков в двойных системах», Mon. Нет. R. Astron. Soc. , 239 , 845–867, (1989). 3, 10.1
ADS МАТЕМАТИКА Google Scholar
Бланше, Л., и Шефер, Г., «Гравитационные волновые хвосты и двойные звездные системы», класс . Квантовая гравитация. , 10, , 2699–2721, (1993). 3, 13, 10,2
ADS Google Scholar
Бонди, Х., ван дер Бург, М.Г.Дж., Мецнер, А.В.К., «Гравитационные волны в общей теории относительности VII. Волны от осесимметричных изолированных систем ”, Proc. R. Soc. Лондон , сер. А , 269, 21–52, (1962). 2, 8
ADS МАТЕМАТИКА Google Scholar
Bonnor, W.Б., «Сферические гравитационные волны», Philos. Пер. R. Soc. Лондон, сер. А , 251 , 233–271, (1959). 2, 3
ADS MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Боннор, У. Б., Ротенберг, М. А., «Передача импульса гравитационными волнами — линейное приближение», Proc. R. Soc. Лондон, сер. А , 265 , 109, (1961). 2
объявлений MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Bonnor, W.Б., Ротенберг М.А., “Гравитационные волны от изолированных источников”, Proc. R. Soc. Лондон сер. А , 289 , 247–274, (1966). 2
объявлений MathSciNet Google Scholar
Берк, W.L., «Затухание гравитационного излучения медленно движущихся систем, рассчитанное с использованием согласованных асимптотических разложений», J. Math. Phys. , 12 (3) , 401–418, (1971). 2
объявлений Google Scholar
Берк, В.Л. и Торн, К.С., «Затухание гравитационного излучения», в Кармели, М., Фиклер, С.И., и Виттен, Л., ред., Относительность , Труды конференции по относительности на Среднем Западе, проходившей в Цинциннати, США. Огайо, 2–6 июня 1969 г., стр. 209–228 (Plenum Press, Нью-Йорк, США; Лондон, Великобритания, 1970). 2
Google Scholar
Кэмпбелл, У. Б., Мацек, Дж., И Морган, Т. А., «Релятивистский нестационарный мультипольный анализ для скалярных, электромагнитных и гравитационных полей», Phys.Ред. D , 15, , 2156–2164, (1977). 2
объявлений MathSciNet Google Scholar
Кэмпбелл, У. Б. и Морган, Т. А., «Дебаевские потенциалы для гравитационного поля», Physica , 53 (2) , 264, (1971). 2
объявлений MathSciNet Google Scholar
Чандрасекхар, С., «Постньютоновские уравнения гидродинамики в общей теории относительности», Astrophys.J. , 142 , 1488–1540, (1965). 1
объявлений MathSciNet Google Scholar
Чандрасекхар, С., Эспозито, Ф.П., «5/2-постньютоновские уравнения гидродинамики и радиационной реакции в общей теории относительности», Astrophys. J. , 160 , 153–179, (1970). 1
объявлений MathSciNet Google Scholar
Чандрасекхар, С., и Нутку, Ю., “Вторые постньютоновские уравнения гидродинамики в общей теории относительности”, Astrophys. J. , 158 , 55–79, (1969). 1
объявлений MathSciNet Google Scholar
Чиконе, К., Копейкин, С.М., Машхун, Б., и Рецлофф, Д.Г., «Уравнения задержки и радиационное затухание», Phys. Lett. А , 285 , 17–26, (2001). Связанная онлайн-версия (цитировано 2 мая 2001 г.) http: // arXiv.org / abs / gr-gc / 0101122. 12
объявлений МАТЕМАТИКА Google Scholar
Христодулу Д., «Нелинейная природа гравитации и гравитационно-волновые эксперименты», Phys. Rev. Lett. , 67, , 1486–1489, (1991). 6
объявлений MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Христодулу, Д., Шмидт, Б.Г., «Сходящиеся и асимптотические итерационные методы в общей теории относительности», Commun.Математика. Phys. , 68, , 275–289, (1979). 4
объявлений MathSciNet Google Scholar
Куперсток, Ф.И. и Бут, Д.Дж., «Поток углового момента для гравитационного излучения в октупольном порядке», Nuovo Cimento , 62 (1) , 163, (1969). 2
Google Scholar
Кроули, Р.Дж., Торн, К.С., «Генерация гравитационных волн.II. Новый взгляд на постлинейный формализм », Astrophys. J. , 215 , 624–635, (1977). 2
объявлений MathSciNet Google Scholar
Катлер, К., Апостолатос, Т.А., Билдстен, Л., Финн, Л.С., Фланаган, Е.Е., Кеннефик, Д., Маркович, Д.М., Ори, А., Пуассон, Э., Сассман, GJ, и Торн, KS, «Последние три минуты: проблемы гравитационно-волновых измерений сливающихся компактных двойных систем», Phys. Ред.Lett. , 70 , 2984–2987, (1993). 1.2, Б
ADS Google Scholar
Катлер, К., Финн, Л.С., Пуассон, Э., и Сассман, Г.Дж., «Гравитационное излучение частицы, движущейся по круговой орбите вокруг черной дыры. II. Численные результаты для невращающегося случая ”, Phys. Ред. D , 47 , 1511–1518, (1993). 1.2, Б
ADS MathSciNet Google Scholar
Катлер, К., и Фланаган, E.E., «Гравитационные волны от слияния компактных двойных систем: насколько точно можно извлечь параметры двойной системы из формы волны, расположенной в спиральном направлении?», Phys. Ред. D , 49 , 2658–2697, (1994). 1.2, Б
ADS Google Scholar
Дамур, Т., «Задача двух тел и радиационное затухание в общей теории относительности», C. R. Acad. Sci. Сер. 11 , 294 , 1355–1357, (1982). 1,3
Google Scholar
Дамур, Т., «Гравитационное излучение и движение компактных тел», в Deruelle, N., and Piran, T., eds., Gravitational Radiation , Институт перспективных исследований НАТО, Centre de Physique des Houches, 2–21 июня 1982 г., стр. 59 –144, (Северная Голландия; Эльзевир, Амстердам, Нидерланды; Нью-Йорк, США, 1983). 1,2, 1,3
Google Scholar
Дамур, Т., «Введение в теорию гравитационного излучения», Картер, Б., и Хартл, Дж.B., eds., Gravitation in Astrophysics: Cargèse 1986 , Proceedings of a Advanced Study Institute on Gravitation in Astrophysics, проходивший 15–31 июля 1986 г. в Каржезе, Франция, т. 156 из NATO ASI Series B, 3-62, (Plenum Press, New York, USA, 1987). 1
Google Scholar
Дамур Т., «Проблема движения в ньютоновской и эйнштейновской гравитации», в Хокинге, С.З. и Израиле, У., ред. Триста лет гравитации , 128–198, (Издательство Кембриджского университета, Кембридж, У.К .; Нью-Йорк, США, 1987). 1
Google Scholar
Дамур Т., Деруэль Н., «Обобщенный лагранжиан двух точечных масс в постпостньютоновском приближении общей теории относительности», C. R. Acad. Sci. Сер. 11 , 293 , 537–540, (1981). 1,3, 9,2
Google Scholar
Дамур Т., Деруэль Н., «Реакция излучения и потеря углового момента при малоугловом гравитационном рассеянии», Phys.Lett. А , 87 , 81–84, (1981). 1,3
ADS Google Scholar
Дамур, Т., и Айер, Б.Р., «Мультипольный анализ электромагнетизма и линеаризованной гравитации с неприводимыми декартовыми тензорами», Phys. Ред. D , 43 , 3259–3272, (1991). 2
объявлений MathSciNet Google Scholar
Дамур, Т., и Айер, Б.Р., «Постньютоновская генерация гравитационных волн. II. Моменты вращения », Ann. Inst. Анри Пуанкаре A , 54 , 115–164, (1991). 2
MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Дамур Т., Айер Б.Р. и Сатьяпракаш Б.С. «Улучшенные фильтры гравитационных волн от вдохновляющих компактных двойных систем», Phys. Ред. D , 57 , 885–907, (1998). Связанная онлайн-версия (цитируется 18 августа 1997 г.): http: // arXiv.org / abs / gr-gc / 9708034. 1.2, Б
ADS Google Scholar
Дамур, Т., Ярановски, П., Шиффер, Г., «Пуанкаре-инвариантность в гамильтоновом подходе ADM к общей релятивистской проблеме двух тел», Phys. Ред. D , 62 , 021501–1–5, (2000). Связанная онлайн-версия (цитировано 21 октября 2000 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/0003051. Erratum Phys. Ред. D 63 (2001) 029903. 3, 19, 9.2, 9.2, 9.2, 21
ADS MathSciNet Google Scholar
Дамур, Т., Ярановский П., Шиффер Г., «Размерная регуляризация гравитационного взаимодействия точечных масс», Phys. Lett. B , 513 , 147–155, (2001). Связанная онлайн-версия (цитировано 11 мая 2001 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/0105038. 3,19,19
объявлений МАТЕМАТИКА Google Scholar
Дамур, Т., Ярановски, П., и Шиффер, Г., «Эквивалентность между ADM-гамильтонианом и гармоническими координатами подходов к третьей постньютоновской динамике компактных двойных систем», Phys .Ред. D , 63 , 044021, (2001). Связанная онлайн-версия (цитировано 10 ноября 2000 г.) http://arXiv.org/abs/gr-qc/0010040. Erratum Phys. Ред. D 66 (2002) 029901.3
ADS Google Scholar
Дамур Т., Шафер Г., «Лагранжианы для n точечных масс во втором постньютоновском приближении общей теории относительности», Gen. Relativ. Gravit. , 17, , 879–905, (1985). 1,3, 3, 9,2
ADS MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Дамур, Т., и Шмидт, Б., «Надежность теории возмущений в общей теории относительности», J. Math. Phys. , 31, , 2441–2458, (1990). 4
объявлений MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Дамур Т., Соффель М. и Сюй К., «Общерелятивистская небесная механика. I. Метод и определение систем отсчета », Phys. Ред. D , 43 , 3273–3307, (1991). 19
объявлений MathSciNet Google Scholar
де Андраде, В.К., Бланше, Л., и Фэй, Г., “Третья постньютоновская динамика компактных двойных систем: нетеровы сохраняющиеся величины и эквивалентность между формализмами гармонических координат и ADM-гамильтоновым формализмом”, Class. Квантовая гравитация. , 18, , 753–778, (2001). Связанная онлайн-версия (цитировано 19 декабря 2000 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/0011063. 3, 9.2, 9.2, 9.2, 9.2
ADS MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Deruelle, N., Sur les équations du mouvement et le rayonnement gravitationnel dun système binaire en Relativité Générale , Ph.D. Диссертация (Университет Пьера и Марии Кюри, Париж, 1982). 1,3
Google Scholar
Эйнштейн А., «Über Gravitationswellen», Sitzungsber. К. Прейс. Акад. Wiss. , 1918 , 154–167, (1918). 1
МАТЕМАТИЧЕСКИЙ Google Scholar
Эйнштейн, А., Инфельд, Л., Хоффманн, Б., «Уравнения тяготения и проблема движения», Ann. Математика. , 39, , 65–100, (1938). 1.3, Б
ADS MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Эпштейн Р. и Ваггонер Р. В., «Постньютоновская генерация гравитационных волн», Astrophys. J. , 197 , 717–723, (1975). 2, 5.3
ADS MathSciNet Google Scholar
Эспозито, Л.W., и Харрисон, E.R., «Свойства двойной пульсарной системы Халса-Тейлора», Astrophys. J. Lett. , 196 , L1 – L2, (1975). 2
Google Scholar
Финн Л.С., Чернов Д.Ф., «Наблюдение двойной спирали в гравитационном излучении: один интерферометр», Phys. Ред. D , 47 , 2198–2219, (1993). 1.2, Б
ADS Google Scholar
Фок, В.А., “О движении конечных масс в общей теории относительности”, J. Phys. (Москва , 1 (2) , 81–116, (1939). 1.3
MATH Google Scholar
Фок В.А., Теория пространства, времени и гравитации, , (Пергамон, Лондон, Великобритания, 1959). 8
Google Scholar
Гальцов Д.В., Матюхин А.А., Петухов В.И. «Релятивистские поправки к гравитационному излучению двойной системы и тонкая структура спектра», Phys.Lett. А , 77 , 387–390, (1980). 3
объявлений Google Scholar
Герох Р., Хоровиц Г. Т., «Асимптотически простая асимптотика не влечет за собой асимптотически минковский», Phys. Rev. Lett. , 40, , 203–206, (1978). 2, 9
ADS Google Scholar
Гопакумар А. и Айер Б. Р., «Гравитационные волны от движущихся по спирали компактных двойных систем: поток углового момента, эволюция элементов орбиты и форма волны до второго постньютоновского порядка», Phys.Ред. D , 56 , 7708–7731, (1997). Связанная онлайн-версия (цитируется 15 октября 1997 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9710075. 3
объявлений Google Scholar
Градштейн И.С., Рыжлк И.М., Таблица интегралов, рядов и произведений , (Academic Press, Сан-Диего, США; Лондон, Великобритания, 1980). 10,2
Google Scholar
Грищук, Л.П., Копейкин С.М., «Уравнения движения для изолированных тел с релятивистскими поправками, включая силу реакции излучения», в Ковалевский, Дж., И Брумберг, В.А., ред., Относительность в небесной механике и астрометрии: высокая точность Динамические теории и подтверждения наблюдений , Труды 114-го симпозиума Международного астрономического союза, состоявшегося в Ленинграде, СССР, 28–31 мая 1985 г., 19–34 (Рейдель, Дордрехт, Нидерланды; Бостон, США, 1986). 1.3, 19
Google Scholar
Адамар, Дж., Le problème de Cauchy et les équations aux dérivées partielles linéaires hyperboliques , (Герман, Париж, Франция, 1932 г.). 8,1
Google Scholar
Хантер А.Дж., Ротенберг М.А. «Метод двойных рядов приближения в общей теории относительности. I. Точное решение приближения (24). II. Обсуждение «волновых хвостов» в приближении (2s) », J. Phys. А , 2 , 34–49, (1969). 2
объявлений Google Scholar
Исааксон, Р.А., Виникур, Дж., «Гармонические и нулевые описания гравитационного излучения», Phys. Ред. , , 168, , 1451–1456, (1968). 8
объявлений Google Scholar
Ито, Й., Футамас, Т., и Асада, Х., «Уравнение движения для релятивистских компактных двойных систем с пределом точечных частиц сильного поля: формулировка, первый постньютоновский порядок и мультиполь. условия ”, Phys. Ред. D , 62 , 064002–1–12, (2000).Связанная онлайн-версия (цитируется 17 мая 2000 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9
ADS Google Scholar
Ито, Ю., Футамас, Т., и Асада, Х., «Уравнение движения для релятивистских компактных двойных систем с пределом точечных частиц сильного поля: второй и половинный постньютоновский порядок», Phys. Ред. D , 63 , 064038–1–21, (2001). Связанная онлайн-версия (цитируется 30 января 2001 г.): http: // arXiv.org / abs / gr-gc / 0101114. 1,3
ADS Google Scholar
Айер, Б.Р., Уилл, К.М., «Постньютоновская реакция гравитационного излучения для систем двух тел», Phys. Rev. Lett. , 70 , 113–116 (1993). 3, 10
ADS Google Scholar
Айер Б.Р. и Уилл К.М., «Постньютоновская реакция гравитационного излучения для систем двух тел: некрутящиеся тела», Phys.Ред. D , 52 , 6882–6893, (1995). 3, 10
ADS Google Scholar
Ярановски П., Шиффер Г., «Гамильтонная динамика ADM третьего постньютоновского высшего порядка для двухчастичных систем точечных масс», Phys. Ред. D , 57 , 7274–7291, (1998). Связанная онлайн-версия (цитируется 17 декабря 1997 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9712075. Erratum Phys. Ред. D 63 (2001) 029902. 3, 8.2, 9.2
ADS MathSciNet Google Scholar
Ярановский, П., и Шиффер, Г., “Проблема двойной черной дыры в третьем постньютоновском приближении в орбитальном движении: статическая часть”, Phys. Ред. D , 60 , 124003–1–7, (1999). Связанная онлайн-версия (цитировано 23 июня 1999 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9
ADS Google Scholar
Ярановски П., Шафер Г., «Динамика двойной черной дыры в третьем постньютоновском порядке орбитального движения», Ann.Phys. (Берлин , 9 , 378–383, (2000). Соответствующая онлайн-версия (цитируется 14 марта 2000 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/0003054. 3, 8.2, 9.2
ОБЪЯВЛЕНИЯ MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Киддер, Л.Е., «Объединение двойных систем компактных объектов в (пост) 5/2 -Ньютоновский порядок. V. Спиновые эффекты ”, Phys. Ред. D , 52 , 821–847, (1995). Связанная онлайн-версия (цитировано 8 июня 1995 г.) http: // arXiv.org / abs / gr-gc / 9506022. 24
ОБЪЯВЛЕНИЙ Google Scholar
Киддер, Л.Э., Уилл, К.М., и Вайзман, А.Г., «Спиновые эффекты в спирале сливающихся компактных двойных систем», Phys. Ред. D , 47 , R4183 – R4187, (1993). 24
ОБЪЯВЛЕНИЙ Google Scholar
Кочанек, К.С., «Слияние двойных нейтронных звезд», Astrophys. J. , 398 (1) , 234–247 (октябрь 1992 г.).1,2
ADS Google Scholar
Копейкин С.М., “Уравнения движения протяженных тел в общей теории относительности с учетом консервативных поправок и радиационного затухания”, Астрон. Ж. , 62, , 889–904, (1985). 1.3, 19
ADS Google Scholar
Копейкин С.М., «Системы отсчета небесных координат в искривленном пространстве-времени», Celest.Мех. , 44, , 87, (1988). 19
объявлений Google Scholar
Копейкин С.М., Шиффер Г., Гвинн К.Р. и Юбэнкс Т.М. «Астрометрические и временные эффекты гравитационных волн от локализованных источников», Phys. Ред. D , 59 , 084023–1–29, (1999). Связанная онлайн-версия (цитируется 17 февраля 1999 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9811003. 2
объявлений MathSciNet Google Scholar
Кролак, А., Коккотас, К.Д., Шиффер, Г., “Оценка постньютоновских параметров в гравитационно-волновом излучении сливающейся двойной системы”, Phys. Ред. D , 52 , 2089–2111, (1995). Связанная онлайн-версия (цитировано 7 марта 1995 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9503013. 1.2, Б
ADS Google Scholar
Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М., Классическая теория полей, , (Пергамон, Оксфорд, У.К., 1971), 3-е изд. 1, 23
Google Scholar
Лоренц, Х.А., и Дросте, Дж., В The Collected Papers of H.A. Лоренц, т. 5 , (Nijhoff, Гаага, Нидерланды, 1937), Versl. К. Акад. Влажный. Амстердам 26 (1917 г.) 392 и 649. 1,3
Google Scholar
Madore, J., Ann. Inst. Анри Пуанкаре , 12 , 285, (1970).8, 9
Google Scholar
Мартин, Дж., И Санс, Дж. Л., «Приближение медленного движения в предсказательной релятивистской механике. II. Теорема о невзаимодействии для взаимодействий, выведенная из классической теории поля ”, J. Math. Phys. , 20, , 25–34, (1979). 9.2
ADS MathSciNet Google Scholar
Мэтьюз, Дж., «Гравитационное мультипольное излучение», J.Soc. Ind. Appl. Математика. , 10 , 768–780, (1962). 2
MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Мино Ю., Сасаки М., Шлбата М., Тагоши Х. и Танака Т., «Возмущение черной дыры», Прог. Теор. Phys. Дополнение , 128 , 1–121, (1997). Связанная онлайн-версия (цитировано 12 декабря 1997 г.) http://arXiv.org/abs/gr-gc/9712057. 3
объявлений MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Мориц, Х., Advanced Physical Geodesy , (H. Wichmann, Karlsruhe, Germany, 1980). 1,2
Google Scholar
Ньюхолл, X.X., Стэндиш, Э.М., и Уильямс, Дж. Г., «DE-102 — Численно интегрированные эфемериды Луны и планет, охватывающие 44 века», Astron. Astrophys. , 125 , 150–167, (1983). B
ADS МАТЕМАТИКА Google Scholar
Охта, Т., Окамура, Х., Кимура, Т., и Хиида, К., «Физически приемлемое решение уравнения Эйнтельна для системы многих тел», Prog. Теор. Phys. , 50, , 492–514, (1973). 1.3, 3
ADS Google Scholar
Охта Т., Окамура Х., Кимура Т. и Хиида К., «Условие координат и гравитационный потенциал высшего порядка в каноническом формализме», Prog. Теор. Phys. , 51, , 1598–1612, (1974).1.3, 3
ADS Google Scholar
Охта Т., Окамура Х., Кимура Т. и Хиида К., «Гравитационный потенциал высшего порядка для системы многих тел», Прогр. Теор. Phys. , 51, , 1220–1238, (1974). 1.3, 3
ADS Google Scholar
Оуэн, Б.Дж., Тагоши, Х., и Охаши, А., «Непрецессионные спин-орбитальные эффекты на гравитационных волнах от вдохновляющих компактных двойных систем до второго постньютоновского порядка», Phys.Ред. D , 57 , 6168–6175, (1998). Связанная онлайн-версия (цитировано 31 октября 1997 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9710134. 24
ОБЪЯВЛЕНИЙ Google Scholar
Папапетру А., «Уравнения движения в общей теории относительности», Proc. Phys. Soc. Лондон , Sect. B , 64, 57–75, (1951). 1,3
ADS МАТЕМАТИКА Google Scholar
Папапетру, А., Ann. Inst. Анри Пуанкаре , XIV , 79, (1962). 2
Google Scholar
Папапетру А., «Relativité — une formule pour le rayonnement gravitationnel en première приближении», C. R. Acad. Sci. Сер. II , 255 , 1578, (1962). 2
МАТЕМАТИЧЕСКИЙ Google Scholar
Пати М.Э. и Уилл К.М., «Постньютоновское гравитационное излучение и уравнения движения посредством прямого интегрирования ослабленных уравнений Эйнштейна: основы», Phys.Ред. D , 62 , 124015–1–28, (2000). Связанная онлайн-версия (цитировано 31 июля 2000 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/0007087. 2,5,3
ОБЪЯВЛЕНИЙ MathSciNet Google Scholar
Пати М.Э. и Уилл К.М., «Постньютоновское гравитационное излучение и уравнения движения посредством прямого интегрирования ослабленных уравнений Эйнштейна. II. Уравнения движения двух тел до второго постньютоновского порядка и радиационная реакция до 3.5 постньютоновский порядок ”, Phys. Ред. D , 65 , 104008–1–21, (2001). Связанная онлайн-версия (цитировано 31 декабря 2001 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/0201001. 3
объявлений MathSciNet Google Scholar
Пенроуз Р., «Асимптотические свойства полей и пространства-времени», Phys. Rev. Lett. , 10, , 66–68, (1963). 2, 8, 4
ADS MathSciNet Google Scholar
Пенроуз Р., «Поля нулевой массы покоя, включая гравитацию — асимптотика», Proc. R. Soc. Лондон , сер. А , 284, 159, (1965). 2, 8, 4
ADS МАТЕМАТИКА Google Scholar
Петерс П.К., «Гравитационное излучение и движение двухточечных масс», Phys. Ред. , , 136, , 131224–131232, (1964). 2, 1,2
ADS Google Scholar
Петерс, П.К. и Мэтьюз, Дж., «Гравитационное излучение точечных масс на кеплеровской орбите», Phys. Ред. , 131 , 435–440, (1963). 2
объявлений MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Петрова Н.М., «Обь равненд движения 1 Тензоре Материл для Системы Конечных Масса в Обществе Теорд Относительности», Ж. Теор. Phys. , 19 (11) , 989–999, (1949). 1,3
Google Scholar
Пирани, Ф.A.E., «Введение в теорию гравитационного излучения», в Trautman, A., Pirani, F.A.E., and Bondi, H., eds., Lectures on General Relativity, Vol. 1 , Летний институт теоретической физики Брандейса, 249–373, (Prentice-Hall, Englewood Cliffs, США, 1964). 2
Google Scholar
Пуассон, Э., «Гравитационное излучение частицы, движущейся по круговой орбите вокруг черной дыры. I. Аналитические результаты для невращающегося случая ”, Phys.Ред. D , 47 , 1497–1510, (1993). 3
объявлений MathSciNet Google Scholar
Пуассон Э., “Гравитационное излучение частицы, движущейся по круговой орбите вокруг черной дыры. VI. Точность постньютоновского расширения ”, Phys. Ред. D , 52 , 5719–5723, (1995). Связанная онлайн-версия (цитируется 11 февраля 1997 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9505030. Приложение Phys. Ред. D 55 (1997) 7980-7981.1.2, Б
ADS Google Scholar
Пуассон Э. и Уилл К.М., «Гравитационные волны от вдохновляющих компактных двойных систем: оценка параметров с использованием второй постньютоновской формы волны», Phys. Ред. D , 52 , 848–855, (1995). Связанная онлайн-версия (цитировано 24 февраля 1995 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9502040. 1.2, Б
ADS Google Scholar
Poujade, O., и Бланше, Л., «Постньютоновское приближение для изолированных систем, вычисленное с помощью согласованных асимптотических разложений», (2001). URL (цитировано 21 декабря 2001 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/0112057. 11
Press, W.H., «Гравитационное излучение от источников, которые простираются в свою волновую зону», Phys. Ред. D , 15, , 965–968, (1977). 2
объявлений Google Scholar
Рис, М., «L’integrale de Riemann-Liouville et le проблема Коши», Acta Math. , 81 , 1–218, (1949). 8.1
MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Сакс Р., Бергманн П.Г., «Структура частиц в линеаризованной теории гравитации», Phys. Ред. , , 112, , 674–680, (1958). 2
объявлений MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Sachs, R.К., “Гравитационные волны в общей теории относительности VI. Состояние исходящей радиации », Proc. R. Soc. Лондон , сер. А , 264, 309–338, (1961). 2
объявлений МАТЕМАТИКА Google Scholar
Сакс Р.К. Гравитационные волны в общей теории относительности VIII. Волны в асимптотически плоском пространстве-времени », Proc. R. Soc. Лондон , сер. А , 270, 103–126, (1962). 2, 8
ADS МАТЕМАТИКА Google Scholar
Сасаки, М., «Постньютоновское разложение функции Редже-Уиллера входящей волны», Prog. Теор. Phys. , 92 , 17–36, (1994). 3
объявлений Google Scholar
Шафер, Г., «Гравитационная квадрупольная сила радиационной реакции и канонический формализм ADM», Ann. Phys. (Нью-Йорк) , 161 , 81–100, (1985). 1,3
ADS MathSciNet Google Scholar
Шафер, Г., “Гамильтониан ADM в постлинейном приближении”, Gen. Relativ. Gravit. , 18, , 255–270, (1986). 1,3
ADS MathSciNet Google Scholar
Schwartz, L., «Sur l’impossibilite de la multiplication des distributions», C. R. Acad. Sci. Сер. 11 , 239 , 847–848, (1954). 18, 19
MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Шварц, Л., Теория распределений , (Герман, Париж, Франция, 1978). 8.1, 8.1, 8.1
Google Scholar
Селье, А., «Концепция конечных частей Адамара в размерности n≥2, определение распределения, формы регуляризации и производные распределения», Proc. R Soc. Лондон, сер. А , 445 , 69–98, (1994). 8.1
ADS MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar
Тагоши, Х., и Накамура, Т., «Гравитационные волны от точечной частицы, движущейся по круговой орбите вокруг черной дыры: логарифмические члены в постньютоновском расширении», Phys. Ред. D , 49 , 4016–4022, (1994). 1.2, 3, Б
ADS Google Scholar
Тагоши Х., Охаши А. и Оуэн Б.Дж., «Гравитационное поле и уравнения движения вращающихся компактных двойных систем до 2,5-постньютоновского порядка», Phys. Ред. D , 63 , 044006–1–14, (2001).Соответствующая онлайн-версия (цитировано 4 октября 2000 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/0010014. 24
ОБЪЯВЛЕНИЙ Google Scholar
Тагоши Х. и Сасаки М., «Постньютоновское расширение гравитационных волн от частицы на круговой орбите вокруг черной дыры Шварцшильда», Prog. Теор. Phys. , 92 , 745–771, (1994). 3, 10.2
ADS Google Scholar
Танака Т., Тагоши, Х., Сасаки, М., «Гравитационные волны частицы, движущейся по круговой орбите вокруг черной дыры Шварцшильда», Prog. Теор. Phys. , 96, , 1087–1101, (1996). 3
объявлений Google Scholar
Тейлор, Дж. Х., «Время пульсаров и релятивистская гравитация», класс . Квантовая гравитация. , 10, , 167–174, (1993). 2, Б
ADS Google Scholar
Тейлор Дж.Х., Фаулер, Л.А., Маккаллох, П.М., “Измерения общих релятивистских эффектов в двойном пульсаре PSR 1913 + 16”, Nature , 277 , 437–440, (1979). 2, Б
ADS Google Scholar
Тейлор, Дж. Х., и Вайсберг, Дж. М., «Новый тест общей теории относительности: гравитационное излучение и двоичный пульсар PSR 1913 + 16», Astrophys. J. , 253 , 908–920, (1982). 2, Б
ADS Google Scholar
Торн, К.С., “Мультипольные разложения гравитационного излучения”, Rev. Mod. Phys. , 52, , 299–340, (1980). 2, 3, 5, 5, 5,3
ADS MathSciNet Google Scholar
Торн, К.С., «Теория гравитационного излучения: вводный обзор», в Deruelle, N., and Piran, T., eds., Gravitational Radiation , Институт перспективных исследований НАТО, Centre de Physique des Houches, 2–21 июня 1982 г., стр. 1–57 (Северная Голландия; Elsevier, Амстердам, Нидерланды; Нью-Йорк, U.С.А., 1983). 1
Google Scholar
Торн, К.С., «Гравитационное излучение», в Хокинге, Юго-запад, и Израиле, У., ред., Триста лет гравитации, , 330–458, (Cambridge University Press, Cambridge, UK ; Нью-Йорк, США, 1987). 1
Google Scholar
Торн, К.С., «Гравитационно-волновые всплески с памятью: эффект Христодулу», Phys.Ред. D , 45 , 520, (1992). 6
объявлений MathSciNet Google Scholar
Торн, К.С., Хартл, Дж. Б., «Законы движения и прецессии для черных дыр и других тел», Phys. Ред. D , 31 , 1815–1837, (1985). 19
объявлений MathSciNet Google Scholar
Торн К.С., Ковач С.Дж., «Генерация гравитационных волн.I. Источники слабого поля ”, Astrophys. J. , 200 , 245–262, (1975). 2
объявлений MathSciNet Google Scholar
Ваггонер Р.В., «Тест на существование гравитационного излучения», Astrophys. J. Lett. , 196 , L63 – L65, (1975). 2
объявлений Google Scholar
Ваггонер Р.В. и Уилл К.М., «Постньютоновское гравитационное излучение от вращающихся точечных масс», Astrophys.J. , 210 , 764–775, (1976). 3
объявлений Google Scholar
Уилл К.М., «Гравитационные волны от вдохновляющих компактных двойных систем: постньютоновский подход», в Сасаки, М., изд., Релятивистская космология , Труды 8-го симпозиума Мемориала Нисиномия-Юкава, 28–29 октября 1993 г., мэрия Сюкугава, Нисиномия, Хиого, Япония, т. 8 of NYMSS, 83–98, (Universal Academy Press, Токио, Япония, 1994).1
Google Scholar
Уилл К.М., «Генерация постньютоновского гравитационного излучения посредством прямого интегрирования расслабленных уравнений Эйнштейна», Prog. Теор. Phys. Дополнение , , 136, , 158–167, (1999). Связанная онлайн-версия (цитировано 15 октября 1999 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9
ОБЪЯВЛЕНИЙ МАТЕМАТИКА Google Scholar
Уилл, К.М., Вайзман А.Г., «Гравитационное излучение компактных двойных систем: формы гравитационных волн и потери энергии до второго постньютоновского порядка», Phys. Ред. D , 54 , 4813–4848, (1996). Связанная онлайн-версия (цитируется 5 августа 1996 г.): http://arXiv.org/abs/gr-gc/9608012. 2, 3, 5.3, 5.3
ADS Google Scholar
Вайзман А.Г., «Объединение бинарных систем компактных объектов до 5/2-постньютоновского порядка.IV. Гравитационно-волновой хвост ”, Phys. Ред. D , 48, , 4757–4770, (1993). 3
объявлений Google Scholar
Вайзман А.Г. и Уилл К.М., «Нелинейная гравитационно-волновая память Христодулу: оценка в квадрупольном приближении», Phys. Ред. D , 44 , R2945 – R2949, (1991). 6
объявлений MathSciNet Google Scholar
Чтобы ограничить частоты основных мод колебаний в GW170817, мы повторно анализируем общедоступные данные о деформации 14,15 с учетом приливных деформаций Λ ℓ , A и безразмерных угловых частот f -модовые частоты Ом ℓ , A ≡ G м
5 AA 9 ℓ , A / c 3 компонента A-го объекта в качестве независимых параметров без наложения вышеупомянутых эмпирических UR или каких-либо требований, чтобы два компактных объекта подчинялись одним и тем же EoS.Затем мы повторяем анализ, налагая UR, которые связывают частоту режима f и приливную деформируемость, Ом ℓ , A = ∑ i a i
9 i , где \ (\ xi = {\ mathrm {ln}} \, ({\ it {{\ varLambda}}} _ {\ ell, {\ rm {A}}}) \) и a i — числовые коэффициенты 6 . Для нашего анализа мы используем эффективную постньютоновскую (PN) модель формы волны в частотной области «TaylorF2», которая включает адиабатические приливные эффекты (см. Ссылки в справ. 16 ), дополненный динамическим приливным вкладом в фазу f -моды в фазу, разработанную в исх. 5 (см. Методы, Модель формы сигнала). Мы выполняем когерентный байесовский вывод, используя алгоритм вложенной выборки, реализованный в LALINFERENCE 17,18 , как описано в разделе «Методы, оценка параметров». Мы принимаем априор с узким спином 16 , ограничивая безразмерный спин нейтронной звезды значением ≤0,05, что согласуется с наблюдаемой популяцией двойных нейтронных звезд, которые будут сливаться за время Хаббла 16 .Для частот режима f мы принимаем агностический унифицированный априор. Выбор априорных значений дополнительно обсуждается в разделе «Методы, выбор априорных значений и параметризация». Мы также демонстрируем надежность наших результатов при систематических неопределенностях от неполного знания поправок PN до адиабатических приливных эффектов, выполнив анализ с использованием различных комбинаций адиабатических и динамических вкладов приливов, как показано в Таблице 1. Результаты, представленные в тексте ниже, будут взято из наборов данных (f) и (l), если не указано иное.На рисунке 1 суммируются наши результаты для более массивного (обозначенного здесь как объект A = 1 с массой м 1 ) спутника GW170817; мы получаем аналогичные результаты для спутника с меньшей массой ( м 2 ), приводя к тем же выводам, что и на дополнительном рис. 1. На рис. 1а показана совместная апостериорная функция распределения вероятностей (PDF) для квадруполя f — частота моды f 2 = ω / (2 π ) и соответствующая приливная деформируемость Λ 2 .Напомним, что в нижних индексах {2, 1} первая метка обозначает мультиполярный индекс ℓ , вторая указывает метку объекта A, при этом A = 1 считается компаньоном с большей массой. Черная сплошная кривая показывает 90% достоверную область (CR) нашего анализа с независимыми параметрами, то есть без навязывания UR. Мы обнаружили, что данные не в пользу больших приливных деформаций и малых частот мод f . В дополнение к двумерному заднему стыку, на рис. 1b показана одномерная PDF-матрица PDF с полями для полей f 2 .{-2} \) 5 , подразумевая, что небольшие значения f ℓ приводят к гипервозбужденным динамическим приливам, несовместимым с данными. Это отражено в форме задней части (зеленая кривая), где мы видим резкое падение задней опоры при f → 0. И наоборот, увеличение основной частоты приводит к подавлению динамических приливных эффектов, и форма волны становится неотличимой от адиабатический предел. Эффекты динамической моды f становятся наиболее важными на высоких частотах, где детекторы менее чувствительны, таким образом, частота моды f не может быть полностью разрешена, и невозможно определить верхнюю границу, если смотреть с плато на высоких частотах.Это наблюдение мотивирует детекторы гравитационных волн с достаточной чувствительностью на высоких частотах, чтобы различать адиабатический и динамический вклад приливов, как подчеркивается в следующем разделе. В зависимости от выбора верхнего априорного предела для Ом 2, A значение нижней апостериорной границы изменяется, что мы указываем заштрихованной зеленой областью. Нижняя граница области, заштрихованной зеленым цветом, соответствует выбору верхнего предела в Ом 2, A = 0.182, предел UR для Λ 2, A → 0. Верхняя граница области, заштрихованной зеленым цветом, соответствует выбору консервативного верхнего предела на приоре Ом 2, A = 0,5. Чувствительность апостериорных частей к априорной обусловлена нашей неспособностью различать адиабатические и динамические приливные вклады для больших частот мод f при чувствительности детектора тока. Отметим, однако, что не существует известных реальных EoS, которые предсказывают такие высокие частоты f -моды.
Рис. 1: Результаты для объекта большей массы GW170817.a Черная заштрихованная область показывает двумерную функцию распределения вероятностей (PDF) для частоты режима f 2 и квадрупольную приливную деформируемость более крупного компаньона Λ 2,1 , где индексы обозначают мультиполярный индекс ℓ = 2 и метку объекта большей массы A = 1. Сплошные линии соответствуют 90% вероятным областям, где черная кривая соответствует анализу, в котором f 2, A являются рассматриваются как независимые параметры, а желтый — для установления универсальных соотношений, т.е.е., крепление f 2, A с учетом Λ 2, A . Апостериорные элементы перекрываются прогнозами UR для трех EoS для NS (цветные сплошные кривые) и трех массивных BS (цветные пунктирные кривые), обозначенных ( м b / м n , λ b ) , где м n = 1,675 × 10 −27 кг, являющаяся массой нейтрона, где все кривые ограничены 90% -ным интервалом апостериорной массы компонента, м 1 ∈ [1.37, 1,63] M . b Маргинальный одномерный PDF для частоты режима f 2 . Мы показываем результаты для следующих трех моделей приливной фазы, перечисленных в таблице 1: (i) чисто адиабатические приливы с наложенными UR (розовый), (l) адиабатические и динамические приливы с наложенными UR (синий) и (f) адиабатические и динамические приливы. без предполагаемого UR (зеленый). Пунктирные линии обозначают соответствующую нижнюю границу 90% (зеленый) для независимого от UR анализа или достоверный интервал (розовый и синий) для результатов с введенным UR.Зеленая заштрихованная область показывает, как изменяется нижняя граница в независимом от UR анализе, когда предполагается другой верхний предел на предшествующем для Ом 2, A , в диапазоне от 0,182 до 0,5.
Кроме того, мы также показываем двухмерные (рис. 1a, желтая кривая) и одномерные (рис. 1b, синяя кривая) апостериорные изображения, полученные путем наложения UR для NS. Мы обнаружили, что результаты согласуются с нашим независимым от UR анализом и имеют более узкие границы по построению.На рис. 1b для полноты картины также показаны результаты для чисто адиабатической модели приливной фазы (розовая кривая). Это полностью исключает частотно-зависимое динамическое усиление приливов из модели GW и реконструирует апостериорную модель f по приливной деформируемости через UR. Мы обнаружили, что нижняя граница согласуется с нашими оценками с использованием модели динамических приливов — это неудивительно, поскольку самое сильное ограничение проистекает из измерения приливной деформируемости, что несовместимо с очень большими динамическими приливами (т.е., ф 2 → 0).
Подчеркнем, что PDF, полученные путем наложения UR, действительны только для нейтронных звезд. В общем, экзотические компактные объекты и объекты в модифицированных теориях гравитации могут не подчиняться одному и тому же набору ВД, и даже для НЗ в ОТО появление новых состояний вещества КХД в ядрах с высокой плотностью может ухудшить точность ВИ. подчеркивая полезность нашего подхода. Рисунок 1 показывает, что измерение частоты моды f и частоты Λ независимо друг от друга позволяет нам наложить дополнительные ограничения на природу компактных объектов.В качестве примера этой концепции цветные сплошные кривые соответствуют прогнозам моделей EoS для NS с увеличивающейся жесткостью, известных как APR4 19 , MPA1 20 и h5 21 , где режим f был рассчитан из URs. ; в качестве примера экзотического объекта мы также показываем предсказания для невращающихся бозонных звезд (пунктирные цветные кривые) 22,23 . Частоты режима f , вычисленные в исх. 23 используют приблизительный эффективный EoS и используются здесь исключительно для иллюстрации, поскольку более полные результаты для случаев, относящихся к здесь, не доступны в литературе.{4} \), где m b — масса бозона, а λ b характеризует силу самовоздействия.
Хотя это невозможно для GW170817, сильно локализованная задняя часть в плоскости f — Λ даст нам возможность различать различные EoS и проводить тесты экзотических компактных объектов и модифицировать теории гравитации в будущих наблюдениях GW.
Границы режимов f , представленные в исх. 13 , полученные путем экстраполяции точечных оценок, в целом согласуются с результатами нашего анализа. Однако мы подчеркиваем, что такие оценки основаны на эмпирических UR для ядерных EoS и применимы только к канонической НЗ 1,4 M ⊙ , что значительно ограничивает анализ. Полностью байесовский вывод, представленный здесь, дает полные многомерные апостериорные данные, предоставляя информацию о корреляциях между массами, приливной деформируемостью и частотами мод f , наблюдаемыми в GW170817 (см. Дополнительный рис.2). Эта информация жизненно важна для выполнения тестов ОТО и наложения ограничений на экзотические компактные объекты. Такие испытания невозможны с использованием методов исх. 13 .
В таблице 1 мы даем 90% нижние границы квадрупольной частоты f -моды, измеренные с GW170817 для различных комбинаций вкладов адиабатической и динамической приливной фазы с учетом и без допущения UR. Анализ предполагает однородную априорность на Ом 2, A ∈ [0, 0,5]. Мы проследим 24 и построим начальную оценку стандартной ошибки на нижнем пределе, найдя \ ({f} _ {2,1} ^ {{\ rm {low}}} = 1390 \ pm 65 \) Гц для большая масса.В частности, мы отмечаем, что систематика между различными составляющими PN находится в пределах ошибок начальной загрузки, демонстрируя надежность результата. Однако мы предупреждаем, что для GW170817 нижняя граница частоты режима f чувствительна к верхней априорной границе, как показано на рис. 1.
Таблица 1 Маргинализованная нижняя граница 90% или 90% вероятный интервал частоты четырехполюсного режима f в GW170817.В дополнение к доминирующим квадрупольным эффектам мы также можем наложить очень слабые ограничения на октуполярные приливные параметры (см. Дополнительный рис.{{\ rm {low}}} = 1619 \ pm 98 \) Гц. Обратите внимание, что пределы для Λ 3, A преобладают, в то время как данные также не благоприятствуют гипервозбужденным октуполярным динамическим приливам.
Хотя наш анализ позволяет нам наложить ограничения на режимы f для GW170817 снизу и исключить очень низкие значения f ℓ , в целом получается мало информации из-за пониженной чувствительности на высоких частотах. для текущей сети детекторов GW.Тем не менее, будущие детекторные сети могут наложить значительно более жесткие ограничения на основные моды, как мы продемонстрируем далее.
Чтобы проиллюстрировать возможность измерения f -мод от инспиральных сигналов с помощью будущих обсерваторий GW, мы рассматриваем двойную систему, подобную GW170817, с массами компонентов м A = {1,475, 1,26 } M ⊙ , приливная деформация Λ 2, A = {183, 488} и f 2 -модовые частоты f 2, A = {2.{2}} \) 25,26 . Здесь ρ — это отношение сигнал / шум, а \ (1 — {\ mathcal {M}} \) — это рассогласование между двумя формами сигнала, где \ ({\ mathcal {M}} \) — нормализованное, оптимизированное с учетом шума внутреннее произведение. от времени и фазовых сдвигов (см. уравнение (3)). В нашем анализе мы используем для ч аппроксимант TaylorF2 с адиабатическими приливными эффектами 6.5PN и включаем только вклад динамических приливов f 2 ; мы не навязываем UR. Фигура. 2 показана приблизительная одномерная PDF для частоты f 2 -модового объекта с большей массой для оптимально ориентированного двоичного файла, подобного GW170817, при 40 Мпк в различных сетях детекторов.Результат для сети детекторов LIGO-Virgo при проектной чувствительности 31,32 показывает небольшое улучшение по сравнению с нашим фактическим измерением для GW170817 (по сравнению с рис. 1b), позволяя нам только определить нижнюю границу. Тем не менее, различные будущие конфигурации сети позволяют значительно более жесткие ограничения на частоты режима f , подчеркивая потенциал таких детекторов: сеть из трех детекторов A + 27,28 предложит значительные улучшения по сравнению с Advanced LIGO-Virgo (HLV ) сеть.В частности, мы обнаруживаем, что можем начать различать адиабатическую форму волны и динамические приливы, порожденные большими частотами мод f . Оптимизируя датчики тока на высоких частотах 29,30 (HF4S), мы обнаруживаем, что можем начать устанавливать значимые 90% нижний и верхний пределы для f 2 (зеленая кривая). Учитывая высокие SNR, ожидаемые в будущей сети 3G (см. Дополнительную таблицу I), мы можем оценить статистическую точность, с которой мы ожидаем, что сможем измерить параметры модели с помощью анализа Фишера.Сеть, состоящая из одного детектора телескопа Эйнштейна (ET) 33,34 и двух обсерваторий Cosmic Explorer (CE) 35 , в целом показывает большие перспективы для обеспечения возможности точных измерений параметров двойной системы: при этом массы компонентов можно измерить до суб- процентный уровень и приливная деформируемость, измеряемая с точностью до нескольких процентов. Что особенно важно, это также позволит допускать 1 σ -ошибок частот f -модовых частот всего в несколько десятков Гц, что сделает возможной точную астросейсмологию GW с инспиральными сигналами.
Рис. 2: 1D апостериорная вероятность для частоты режима f 2 двоичного кода, подобного GW170817, в различных детекторных сетях.Вертикальная пунктирная линия показывает истинное значение f 2 = 2,04 кГц для большей массы. Рассматриваются следующие детекторные сети: LIGO-Virgo с расчетной чувствительностью (HLV), три детектора A + 28,29 , три LIGO-детектора длиной 4 км с улучшенной высокочастотной чувствительностью 30,31 (HF4S), один треугольный D-конфигурация телескопа Эйнштейна, один Cosmic Explorer (CE) и сеть, состоящая из двух CE и одного ET-D.
Этот упрощенный расчет не учитывает корреляции между внутренними параметрами и ограничивается систематикой модели формы сигнала; это следует рассматривать как доказательство принципа того, что мы можем проводить значимые измерения колебаний основной моды от компактных двойных спиралей. Подробное исследование измеримости мод f в будущих сетях детекторов GW будет представлено в предстоящей работе.
Mac mini 2020 года выпуска с M1.
Самуэль Аксон
Корпус такой же, как и раньше, но доступен только в классическом серебристом цвете для Mac.
Самуэль Аксон
Резиновое дно.
Самуэль Аксон
Apple сумасшедшая, правда? У Mac только что был лучший год продаж, и Купертино поразил платформу таким потрясением, которого не было почти 15 лет — в те времена, когда Mac был , а не , когда был такой хороший год.Apple начинает процесс замены стандартных микросхем Intel на собственные, специально разработанные микросхемы.
В каком-то смысле мы рассматриваем не только новый Mac mini — Mac mini всегда остается Mac mini, верно? Мы впервые рассматриваем Mac на базе ARM. И это не совсем та же история, что и со всеми другими машинами ARM, которые мы рассматривали ранее, например Windows 10 на ARM — респектабельный вариант с некоторыми серьезными компромиссами.
Конечно, на других компьютерах ARM уже есть более длительное время автономной работы и быстрое пробуждение от сна.Но, как вы, возможно, видели в нашем практическом опыте ранее на этой неделе, мы сталкиваемся здесь также с скачком производительности — и, как вы также увидите в этом обзоре, замечательный успех в обеспечении совместимости этой новой архитектуры с большим библиотека того, что теперь внезапно можно было назвать устаревшим программным обеспечением Mac.
Не все идеально; мы поговорим о приложениях iOS на Mac и некоторых других проблемах. Но если этот Mac mini что-то и доказывает, так это то, что Apple на самом деле не сошла с ума. M1 заставляет стратегию Apple казаться отрезвляюще разумной.
Основанный на наборе инструкций ARM, это первый процессор и графический процессор, разработанный Apple для Mac. Уже более десяти лет ноутбуки Apple оснащены процессорами Intel и графикой Intel, Nvidia или AMD. Здесь начинается переход от этого статус-кво. Конечно, в этом направлении есть о чем поговорить, но давайте сначала разберемся с другими характеристиками.
По умолчанию Mac mini поставляется с 8 ГБ оперативной памяти, но ее можно увеличить до 16 ГБ. Это намного меньше, чем ограничение в 64 ГБ в Intel Mac mini, но на данный момент Intel Mac mini все еще присутствует в линейке Apple.
В настоящее время Apple заменила свои самые нижние компьютеры только на версии Apple Silicon. Похоже, нам придется немного подождать, прежде чем мы получим более мощные версии с большим объемом оперативной памяти и большим количеством портов (у M1 Mac mini и 13-дюймового MacBook Pro есть только два порта Thunderbolt, а не четыре) — что очень настоящий облом для многих людей.
Точно так же твердотельное хранилище начинается с 256 ГБ, но вы можете перейти на 512 ГБ или даже 1 или 2 ТБ. Удвоение ОЗУ увеличивает покупную цену на 200 долларов, в то время как переход на 2 ТБ хранилища из базовой конфигурации 256 ГБ более чем вдвое увеличивает стоимость устройства. Это увеличение объема памяти — основная причина, по которой цена покупки нашего обзорного устройства намного выше базовой.
| Краткие характеристики: Mac mini | 2020 года|
|---|---|
| ОС | macOS Биг Сюр 11.0.1 |
| ЦП | Яблоко M1 |
| RAM | 16 ГБ |
| GPU | Яблоко M1 |
| Жесткий диск | 2 ТБ SSD |
| Сеть | Wi-Fi 6; Bluetooth 5.0 |
| Порты | 2x Thunderbolt 3, 2x USB-A, наушники 3,5 мм, HDMI, гигабитный Ethernet |
| Гарантия | 1 год или 3 года с AppleCare + |
| Цена согласно обзору | $ 1 699 |
Mac mini имеет встроенный динамик — что может быть немного удивительно для такого компьютера — но у него нет встроенного микрофона. Говорят, честно говоря, плохой; это звучит как старый динамик MacBook Air с закрытой крышкой.Зато есть разъем для наушников 3,5 мм. Другие порты включают два Thunderbolt 3 / USB 4.0, два USB-A, Ethernet и HDMI.
РекламаЧто касается беспроводной связи, вы получаете Wi-Fi 6 и Bluetooth 5.0.
В коробке не так много — только шнур питания и сам компьютер. Очевидно, вам придется покупать отдельно дисплей, клавиатуру, мышь, микрофон и наушники. Опять же, пословица Apple о том, что стоимость увеличивается, когда вы добавляете предметы первой необходимости, здесь как всегда актуальна.
Как следует из названия, Mac mini занимает очень мало места. Его размеры 1,4 × 7,7 × 7,7 дюйма (3,6 × 19,7 × 19,7 см) и вес 2,6 фунта (1,2 кг).
Он поставляется в двух конфигурациях по умолчанию. Первый начинается с 699 долларов и включает в себя 8 ГБ оперативной памяти и 256 ГБ памяти. Второй увеличивает стартовую цену до 899 долларов и просто увеличивает объем хранилища до 512 ГБ.Базовая конфигурация здесь на 100 долларов меньше, чем у предыдущего Mac mini, что приятно видеть. Опять же, Apple по-прежнему продает Mac mini на базе Intel вместе с этим, с 6-ядерным 3.Intel Core i5 0 ГГц, графика Intel UHD 630, 8 ГБ оперативной памяти и 512 ГБ твердотельной памяти. Однако в этом году для версии устройства Intel ничего не изменилось, поэтому мы не будем вдаваться в подробности.
Если вам понравилось, как выглядел последний Mac mini, вам понравится и этот: ничего не изменилось. По этой причине в этом обзоре мы не будем уделять слишком много времени эстетике. Как и прежде, Mac mini отдает предпочтение очень низкому профилю. По сути, это ноутбук без экрана внутри 7.Квадрат 7 × 7,7 дюйма.
Смотрится красиво, но скромно. Он имеет классический серебристый цвет Mac, тогда как его предшественник был серым. Все порты находятся на задней панели, поэтому он должен хорошо работать с большинством решений для организации кабелей.
Прежде чем мы перейдем к хорошим новостям — в основном обо всем, что связано с производительностью M1 и поддержкой программного обеспечения — давайте рассмотрим некоторые действительно разочаровывающие решения, которые Apple сделала в отношении портов и периферийных устройств.
Как отмечалось выше, конфигурации ОЗУ и хранилища не достигают такого уровня, как Intel Mac mini, и это также распространяется на порты.Честно говоря, два порта Thunderbolt — это нормально, хотя есть еще два порта USB-A. По крайней мере, это не новый MacBook Air M1 или 13-дюймовый MacBook Pro, которые ограничены двумя портами Thunderbolt 3 , всего .
Mac mini может одновременно управлять только двумя дисплеями, и один из них должен подключаться через HDMI. Поскольку этим портом HDMI является HDMI 2.0, у него нет пропускной способности для обработки 4K при 120 Гц или 8K при 60 Гц. Сейчас таких мониторов не так много, но в ближайшие несколько лет их будет все больше.Как правило, нам нравится, что наши машины выдерживают испытание временем.
Ни Mac mini, ни какие-либо из его собратьев M1 не поддерживают внешние графические процессоры. Это довольно разочаровывающе, и это ставит под сомнение стремление Apple к использованию eGPU в последние несколько лет.
Совсем недавно Apple заявляла, что eGPU — это будущее графической производительности Mac. Пока не ясно, будут ли они вообще частью Mac.
Увеличить / Порты на задней панели Mac mini.Samuel Axon
Кроме того, некоторые люди использовали Mac mini в качестве файлового сервера.Многие из них, вероятно, захотят пока придерживаться Intel, поскольку M1 Mac mini имеет только порт Gigabit Ethernet, тогда как Intel Mac mini можно настроить на порт 10Gb.
РекламаApple рассматривает эту первую серию устройств Apple Silicon как нижнюю часть своей линейки. Итак, прямо сейчас мы находимся в очень странной ситуации, когда, если вам нужна максимальная производительность, вам нужно выбрать параметры конфигурации Mac более низкого уровня.Если вам нужно много портов и оперативной памяти, вам нужно пока придерживаться Intel. Скорее всего, это изменится с появлением более дорогих компьютеров Mac с более быстрым, гипотетическим чипом M1X или чем-то в этом роде, но мы пока не знаем, когда это произойдет. Мы знаем только то, что рано или поздно это произойдет.
Теперь настало время хороших вещей.
Как отмечалось выше, Mac mini (и его новые MacBook Air и 13-дюймовые братья и сестры MacBook Pro) имеют систему на кристалле Apple M1, которая включает в себя 8-ядерный графический процессор, процессор с четырьмя производительными и четырьмя эффективными ядрами. , 16-ядерный блок нейронной обработки (NPU), называемый Neural Engine, и множество других вещей.
Построенный на базе архитектуры набора команд ARM (ARM ISA), M1 имеет 16 миллиардов транзисторов и был изготовлен по 5-нм техпроцессу. Согласно Apple, каждое производительное ядро в M1 квалифицируется как самое быстрое ядро ЦП в мире на сегодняшний день, в то время как эффективные ядра соответствуют производительности некоторых недавних Intel Mac.
Мы читаем, что каждое из четырех производительных ядер имеет тактовую частоту 3,2 ГГц, и в то время как чип A14 iPhone и iPad имеет 8 МБ кэш-памяти второго уровня, ядра производительности M1 получают 12 МБ.В отличие от некоторых предыдущих конструкций микросхем, все ядра производительности и эффективности могут использоваться одновременно, хотя есть признаки того, что это становится немного сложнее, когда дело доходит до кеша.
Apple утверждает, что M1 может достичь высокой производительности отчасти из-за своей унифицированной архитектуры памяти (UMA), которая позволяет процессору и графическому процессору легко получать доступ к соответствующим данным, не замедляя работу путем их копирования.
Мы скоро поговорим о конкретных тестах производительности и результатах, но предупреждаем о спойлере: M1 довольно быстр.Это особенно верно для графики по сравнению с графическими решениями Intel (которые кажутся недостойными упоминания в той же категории, что и M1). Эти улучшения стали возможными благодаря всему вышеперечисленному, а также таким методам, как отложенный рендеринг на основе тайлов и собственный графический API Metal от Apple, который был разработан для использования преимуществ этой архитектуры.
Этому уделялось меньше внимания, но M1 содержит множество других вещей, помимо «слонов в кристалле», а именно CPU, GPU и NPU.В нем есть Secure Enclave, зашифрованный инструмент Apple для обработки конфиденциальных данных на устройстве. У него есть процессор обработки изображений, который не очень актуален для Mac mini без камеры, но, как сообщается, он улучшает качество камеры FaceTime на ноутбуках. M1 также включает в себя контроллер памяти и оборудование для управления шифрованием, среди прочего.
В 2017 году Apple представила чип T2 на iMac Pro, а в течение следующих нескольких лет он перешел на большинство других компьютеров Mac. T2 обрабатывал функции безопасности и различные другие вещи, такие как некоторые из того, что мы только что перечислили выше, и мы предположили, когда он был впервые представлен, что он может быть предшественником возможных планов Apple Mac SoC.Оказывается, мы (и все остальные, уловившие эту довольно очевидную подсказку) были правы. Таким образом, новые компьютеры Mac M1 не имеют чипов T2. Теперь это все на M1.
Конечно, изменение архитектуры предполагает, мягко говоря, всевозможные проблемы совместимости со старым программным обеспечением. M1 не может запускать приложения, созданные для компьютеров Mac на базе Intel. Но, что удивительно, в большинстве случаев это не имеет значения. Многие покупатели Mac M1 никогда даже не заметят, что что-то изменилось под капотом.
Чтобы изучить этот вопрос, давайте рассмотрим программное обеспечение, которое выполняет M1 .
TY — JOUR
T1 — Great Impostors
T2 — Чрезвычайно компактные, сливающиеся двойные нейтронные звезды в массовом зазоре Выдает себя за бинарные черные дыры
AU — Цокарос, Антониос
AU — Руис, Милтон
AU — Шапиро, Стюарт Л.
AU — Sun, Lunan
AU — Uryu, Koji
N1 — Авторское право издателя: © 2020 Американское физическое общество. Авторские права: Copyright 2020 Elsevier B.V., Все права защищены.
PY — 2020/2/21
Y1 — 2020/2/21
N2 — Можно ли отличить двойную черную дыру, подвергающуюся слиянию, от двойной нейтронной звезды, если отдельные компактные компаньоны имеют массы, которые попадают в так- называется массовый разрыв 3-5 М? Для нейтронных звезд достижение таких масс обычно требует чрезвычайной компактности, и в этой работе мы представляем исходные данные и эволюцию двойных нейтронных звезд первоначально на квазиравновесных круговых орбитах с компактностью C = 0.336. Это самые компактные, невакуумные, квазиравновесные двойные объекты, которые были построены и эволюционировали на сегодняшний день, включая бозонные звезды. Достигаемая компактность лишь немного меньше максимально возможной, налагаемой причинно-следственной связью, Cmax = 0,355, которая требует, чтобы скорость звука была меньше скорости света. Сравнивая излучаемые формы гравитационных волн от поздней инспиральной фазы до фаз слияния и пост-слияния между такой двойной нейтронной звездой и двойной черной дырой той же полной массы, мы идентифицируем конкретные измерения, которые служат для их различения.При таком уровне компактности двойные нейтронные звезды не демонстрируют приливных разрушений вплоть до слияния, после чего начинается быстрый коллапс еще до образования общего ядра. В пределах точности нашего моделирования остатки черной дыры от обеих двойных систем демонстрируют излучение, не отличимое от возмущенного пространства-времени Керра. Однако их инспираль приводит к разности фаз порядка ∼5 рад на расстоянии ∼81 км (1,7 орбиты), в то время как типичные нейтронные звезды демонстрируют разность фаз ≥20 рад.Хотя разницу в ~ 5 рад можно измерить с помощью современных гравитационно-волновых лазерных интерферометров (например, aLIGO / Virgo), неточности в индивидуальных массах и спинах, вероятно, не позволят отличить такие компактные массивные нейтронные звезды от черных дыр.
AB — Можно ли отличить двойную черную дыру, подвергающуюся слиянию, от двойной нейтронной звезды, если массы отдельных компактных спутников попадают в так называемый разрыв масс в 3-5 M? Для нейтронных звезд достижение таких масс обычно требует чрезвычайной компактности, и в этой работе мы представляем исходные данные и эволюцию двойных нейтронных звезд первоначально на квазиравновесных круговых орбитах с компактностью C = 0.336. Это самые компактные, невакуумные, квазиравновесные двойные объекты, которые были построены и эволюционировали на сегодняшний день, включая бозонные звезды. Достигаемая компактность лишь немного меньше максимально возможной, налагаемой причинно-следственной связью, Cmax = 0,355, которая требует, чтобы скорость звука была меньше скорости света. Сравнивая излучаемые формы гравитационных волн от поздней инспиральной фазы до фаз слияния и пост-слияния между такой двойной нейтронной звездой и двойной черной дырой той же полной массы, мы идентифицируем конкретные измерения, которые служат для их различения.При таком уровне компактности двойные нейтронные звезды не демонстрируют приливных разрушений вплоть до слияния, после чего начинается быстрый коллапс еще до образования общего ядра. В пределах точности нашего моделирования остатки черной дыры от обеих двойных систем демонстрируют излучение, не отличимое от возмущенного пространства-времени Керра. Однако их инспираль приводит к разности фаз порядка ∼5 рад на расстоянии ∼81 км (1,7 орбиты), в то время как типичные нейтронные звезды демонстрируют разность фаз ≥20 рад.Хотя разницу в ~ 5 рад можно измерить с помощью современных гравитационно-волновых лазерных интерферометров (например, aLIGO / Virgo), неточности в индивидуальных массах и спинах, вероятно, не позволят отличить такие компактные массивные нейтронные звезды от черных дыр.
UR — http://www.scopus.com/inward/record.url?scp=85080
2&partnerID=8YFLogxKUR — http://www.scopus.com/inward/citedby.url?scp=85080
2&partnerID=8YFLogУ2 — 10.1103 / PhysRevLett.124.071101
DO — 10.1103 / PhysRevLett.124.071101
M3 — Артикул
C2 — 32142310
AN — ОБЛАСТЬ ПРИМЕНЕНИЯ: 85080
2VL — 124
JO — Письма физической проверки
JF — Письма физической проверки
M1 — 071101
ER —
Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.
Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно.Ниже приведены наиболее частые причины:
Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу.Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.
Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.
Как правило, в файле cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта.Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.
中文 翻译 ：
我们 回顾 了 由 白矮星 （（本 综述 的 第一 部分 中 我们 了 NS 和 / 或 BH 成分 的 紧密 双星 的 观测 表现 的 率 ， 双星 系统 本NSs 和 BHs 在 大 质量 恒星 的 核心 坍缩 双星 演化 的 共同 包 络 相 期间 这 与 NS-NS ， NS-BH 和 BH-BH 的 合并 率 最 主要WD 的 形成 和 演化 及其 观测 表现 ， 它们 作为 宇宙 学 上 重要 的 热核 SN Ia 的 祖先 的 作用。 我们 还 考虑 了 AM CVn 星 ， 它们 被 认为 未来 GW 干涉 仪 验证二进制 GW 源。
.