Виды деятельности

Учреждение специализируется на 2 типах деятельности.

Похожие предприятия

На основе типов деятельности Компания по оформлению техосмотра, мы подобрали максимально близкие, аналогичные организации:

Адреса:
— Базовый переулок, 22 — 1 этаж; центр ФаRева
— 40-летия Комсомола, 33 — автокомплекс Автосити
— Восточная, 29Б — 1 этаж; автокомплекс Гелион
Ещё 1 адрес

4.7 cредняя оценка на основе 33 отзывов

7 просмотров

Адреса:
— Карельская, 52у
— Халтурина, 37/14 — 99 павильон
— Крупносортщиков, 14 — 313, 314 офис; 3 этаж

3.8 cредняя оценка на основе 17 отзывов

Адреса:
— Шефская, 93/1 — 1 этаж; магазин Нейвуз Сити
— Автомагистральная, 6 — 7 офис; 3 этаж
— Берёзовский, Строителей, 4 — 305 офис; 3 этаж
Ещё 2 адреса

2.7 cредняя оценка на основе 7 отзывов

4 просмотра

Адреса:
— Комсомольская, 57 — 1 этаж
— Вильгельма де Геннина, 45 — 1 этаж
— Победы, 65 — супермаркет Перекресток
Ещё 3 адреса

5.0 cредняя оценка на основе 1 отзыва

1 просмотр

Адрес:
— Верхняя Пышма, Менделеева, 23 — 8-А кабинет; 1 этаж

5.0 cредняя оценка на основе 4 отзывов

1 просмотр

Отзывы

Оставить отзыв

Посещаемость страницы предприятия

0 посещений страниц фирмы.

© 2018-2021 Каталог предприятий и справочник организаций. Онлайн справочник Екатеринбурга, Свердловская область, Уральский федеральный округ.

Пользовательское соглашение | Политика конфиденциальности | Контакты

Электронные корреляции в MnxGa1 – xAs, полученные с помощью резонансной электронной спектроскопии и теории динамического среднего поля

Кривая концентрации — обзор

11.3.3.3 Области упорядочивания и совпадения

Каждая максимальная концентрация и каждое пересечение кривых концентрации характеризуется временем и значением концентрации. Когда два из этих моментов времени или два из этих значений концентрации совпадают для разных событий, происходит совпадение.Constales et al. (2013) вычислили все различные области упорядочения пересечений и максимумов, как по времени, так и по значению, и упорядочили все возможные пары (132) этих совпадений в таблицах и графически представили их отношения. Это выявило удивительное богатство структуры совпадений и породило очень сложную загадку подобластей, определяемых уникальной комбинацией существования и упорядочения пересечений и максимумов.

На рис. 11.8 показано несколько примеров, которые более подробно рассматриваются ниже.

Рис. 11.8. Криволинейные случаи (A) tAA = CA, tAB, max; (B) A _A = B _A , B _A = C _B ; (C) A _B = B _B , A _B = C _B ; (D) A _B = B _B , A _B = C _A ; (E) A _A = C _B , B _A = B _B ; (F) A _A = C _A , B _A = B _B ; (G) tBB = CB, tAB, max; (H) B _B = C _B , A _{B, не более} .

Равносторонние треугольники представляют тройки (k1 +, k1−, k2) в барицентрических координатах; левая вершина представляет чистый k1 +, то есть (1, 0, 0), правая вершина представляет собой чистый k1−, то есть (0, 1, 0), а верхняя вершина представляет чистый k ₂ , то есть ( 0, 0, 1). Цветовая кодировка, используемая на рисунках, следующая: если существуют оба события и левая концентрация или время, указанные в подписи, меньше, точка синяя, а если правая меньше, она желтая. Темно-синий означает, что существует только левостороннее событие, а темно-желтый — что существует только правостороннее событие.Черные означают, что ни одной из сторон не существует. Хотя некоторые случаи выглядят одинаково, все они различаются при осмотре при достаточном увеличении. Случай A → B → C, изученный Яблонским и др. (2010) соответствует k1− = 0, то есть левой верхней части равностороннего треугольника. Точно так же квазиравновесие первой реакции соответствует очень маленькому k ₂ , то есть нижней стороне равностороннего треугольника.

На рис. 11.8А показан криволинейный случай совпадения времени пересечения tAA = CA и времени максимального tAB, max.Цвет этой фигуры в основном синий (серый) с небольшой желтой (белой) областью около левой нижней вершины. Левая верхняя часть треугольника соответствует необратимому случаю, исследованному Яблонским и др. (2010). Визуально мы можем определить границу между желтым и синим на этой стороне как k2 = k1 + / 2. Когда размер подобластей сильно различается, как в этом случае, упорядочение пересечений является сильным инструментом для идентификации параметров, когда они являются частью небольшой подобласти.

Фиг.11.8B показан криволинейный случай совпадения значения концентрации на пересечении A _A = B _A со значением на другом пересечении, B _A = C _B . Возникает пять различных областей, потому что возникают все возможные случаи, в зависимости от относительных значений параметров: (1) в верхней правой области не существует ни одного пересечения; (2) в правом нижнем углу только перекресток A _A = B _A и (3) в прибл.посередине слева, только перекресток B _A = C _B ; (4) наконец в нижнем левом углу и ок. в средней левой области концентрация A _A = B _A имеет меньшее значение, в то время как (5) в оставшейся области концентрация B _A = C _B является наименьшей.

Есть интересная клетчатая форма домена, показывающая, что два разных неравенства лежат в основе случаев упорядочивания.Точка пересечения крестообразных синей и желтой подобластей — это особая точка механизма реакции, пересечение кривых совпадения. Такие точки очень важны для характеристики всех подобластей, определяемых полными наборами упорядочений. Качественно аналогичные результаты показаны на рис. 11.8C и D, но для совершенно разных пересечений.

На рис. 11.8E – H видны области, разделенные почти прямыми кривыми, что указывает на то, что решения соответствующих уравнений близки к простой линейной зависимости, но не совсем с ней совпадают.

Кинетическое поведение сложных химических реакций в некоторых временных или параметрических областях может быть аппроксимировано A⇄B → C или эволюцией таких простых механизмов: сначала A⇄B → C, затем C⇄D → E, и так далее. Обнаруженные закономерности можно использовать для распознавания субмеханизмов, а также для оценки значений их параметров и эволюции субмеханизмов. Как правило, такие свойства простых линейных и нелинейных систем фактически отражают их неожиданную сложность. Constales et al. (2013) предложили использовать специальный термин для определения этого явления: симплексность.

(PDF) Электронные корреляции в Mn x Ga 1-x Как видно из резонансной электронной спектроскопии и теории динамического среднего поля

находятся в очень хорошем согласии с недавними данными эмиссии жесткого рентгеновского излучения

, которые, в отличие от наших исследования, получены путем зондирования

непосредственно ферромагнитной фазы30. Однако сложная теория фотоэмиссии

, использованная в этой работе, все еще основана на приближении LDA

и, следовательно, страдает от всех неточностей

, упомянутых выше.Наконец, в нашей теоретической структуре более

количественных и окончательных выводов о магнетизме, вероятно, можно было бы получить путем подхода к проблеме

эволюции температуры упорядочения для различных концентраций Mn

из первых принципов.

Методы

Эксперимент. Данные по фотоэмиссии были получены на шведском синхротронном излучателе

MAX-lab с использованием концевой станции ондулятора I511

Beamline49.Образцы были приготовлены в системе локальной молекулярно-лучевой эпитаксии

и переданы на фотоэмиссионную станцию ​​в портативной сверхвысоковакуумной камере

без воздействия атмосферы. Концентрации Mn составили

, определенные в процессе роста с помощью дифракции отраженных электронов высокой энергии

колебаний, как описано ранее50. Обзорные спектры, записанные после переноса, показали

незагрязненных поверхностей, а дифракция низкоэнергетических электронов показала (1 2)

реконструкцию поверхности.При очень низкой концентрации Mn (0,1%) фракционные пятна

GaAs (100) c (4 4) все еще присутствовали, но явно вытянуты вдоль азимутов / 100S

, отражая переход для (1 2) шаблон. Все представленные здесь спектры относятся к спектрам

, полученным при комнатной температуре для образцов после выращивания, то есть образцов, не подвергнутых послеростовому отжигу. После фотоэмиссионного эксперимента магнитные свойства

были измерены ex situ в установке SQUID. Образец с 6%

Mn показал ферромагнитное поведение ниже 55 К, тогда как ни один из других образцов

не показал дальний порядок выше 5 К.

В отличие от большинства предыдущих экспериментальных работ50–53, настоящие эксперименты

проводились на уже выращенных образцах, перемещенных в сверхвысоком вакууме между системами роста и анализа

. Это существенное отличие, поскольку исследуемый материал

(Ga, Mn) As является метастабильным и его поверхность не может быть надежно восстановлена ​​

традиционными методами подготовки, такими как распыление аргона и отжиг.

Действительно, согласно нашим предыдущим исследованиям54, основная структура полосы валентной эмиссии Mn-3d

была обнаружена значительно ближе к максимуму валентной зоны, чем

, о котором сообщалось во всех вышеупомянутых отчетах, и сдвиг в сторону более высокой энергии связи

было продемонстрировано, что это вызвано послеростовым отжигом55.Хотя

можно утверждать, что изменения наблюдались при температурах выше 300 ° C, то есть на

выше, чем температуры отжига, применяемые при обработке после распыления Ar

, энергия, выделяемая самим распылением Ar, определенно составляет Достаточно

вызывают структурные модификации. Используя импульсную селективность в резонансном фотоизлучении

, мы можем сфокусироваться конкретно на 3d-состояниях. Как показано,

3d состояний даже мельче, чем предполагают спектры, исследующие интегрированную валентную полосу

, и отклонение от значения, сообщенного в исследованиях Okabayashi

et al.51 и Рейдер и др. 52 даже больше.

Спектры валентной полосы были записаны при двух энергиях фотонов, один на пике поглощения 2p

3/2

(A на вставке рис.1), другой на 2 эВ ниже пика (B на вставке

1), а резонансное излучение Mn-3d было получено из разницы

между двумя спектрами. В предыдущем исследовании56 соответствующие структуры

были извлечены путем объединения спектров из (Ga, Mn) As и чистого GaAs, полученных при одинаковой энергии возбуждения

.Основное преимущество принятой здесь процедуры состоит в том, что

позволяет избежать артефактов, которые неизбежно возникают из-за различных состояний поверхности на разных поверхностях

. При извлечении разностных спектров, конечно, важно,

, особенно в самых разбавленных случаях, чтобы спектры были правильно нормализованы и

выровнены по энергии. Это было достигнуто путем включения пика Ga-3d в зарегистрированный диапазон энергий

. С помощью этого пика спектры могли быть выровнены с точностью

до 1 мэВ, и нормализация проверялась по отсутствию каких-либо систематических структур

в энергетической области излучения Ga-3d.Для наиболее разбавленных случаев

оказалось, что необходимо учитывать тепловые эффекты, в основном связанные с постепенным нагревом монохроматора

. Чтобы минимизировать эти эффекты,

время записи для каждой пары спектров было сокращено примерно до 2 мин. Чтобы получить разумную статистику

, после надлежащего выравнивания было добавлено несколько разностных спектров (обычно 50–100)

. В отличие от недавно опубликованной фотографии в жестком рентгеновском диапазоне —

, излучение (Ga, Mn) As (см.30), настоящие данные весьма чувствительны к поверхности из-за

относительно короткой длины свободного пробега электронов (около 1,5 нм). Однако из-за

быстро падающего отношения поперечного сечения Mn-3d / As-4p с увеличением энергии фотона

57 излучение Mn-3d в исследовании Грея и др.30 едва различимо. Напротив, в используемых здесь резонансных условиях излучение Mn-3d

избирательно усиливается и доминирует в спектре для образцов с концентрациями Mn

выше 1%.

Теория. Теоретические спектры были рассчитаны с помощью метода LDA þ

DMFT58,59, основанного на полнопотенциальном линейно-муфиновом олово-орбитальном методе 60,

, который особенно подходит для больших геометрий суперячейки. GaAs

, легированный марганцем, моделировался сверхъячейкой Ga

26

MnAs

27

, что соответствует концентрации 3,7% Mn

. Экспериментальная постоянная решетки aÀ10,681 а.е. Была использована зона Бриллюэна

с сеткой из 256 k-точек.Схема LDA þDMFT

была применена для явного рассмотрения локального кулоновского взаимодействия между

локализованными электронами Mn-3d. 4-индексная вращательно-инвариантная матрица кулоновского взаимодействия

была сгенерирована из параметров Слейтера F0, F2 и F4. Выбор

среднего кулоновского отталкивания F0, который соответствует U Хаббарда, довольно проблематичен, так как в литературе не встречаются расчеты, основанные на ограниченном LDA или приближении случайной фазы

(RPA).Следовательно, у нас есть

рассматриваемых значений между 4 и 7 эВ, которые являются принятой силой кулоновского отталкивания

для объемного металлического g-Mn (ссылка 48) и MnO (ссылка 45). Основные результаты

статьи представлены для промежуточного значения UÀ6 эВ, тогда как результаты

для меньших и больших значений обсуждаются в конце раздела «Результаты».

F2 и F4 легче оценить, и поэтому они были рассчитаны непосредственно из электронной плотности

, как это было сделано в исследовании Thunstro

met al.45. Рассчитанные значения

соответствуют среднему обменному параметру Хунда JC1 эВ. Результаты LDA þDMFT

для J¼0,8 эВ, показанные на рис. 4, были основаны на F2 и F4, полученных с помощью фиксированных атомных отношений

41,42.

Эффективная проблема примесей, возникающая в LDA þDMFT, была решена

методом точной диагонализации, как описано в исследовании Thunstro

m

и др.45 Фермионная ванна, взаимодействующая с атомной примесью, была приблизительно равна

. с помощью 22 вспомогательных спин-орбиталей ванны: 18 состояний ванны были

связаны с сильно гибридизирующимися состояниями Mn t

2g

, тогда как только 4 состояния ванны были

связаны со слабо гибридизирующимся Mn e

g

состояния.Все расчеты были выполнены для парамагнитной фазы

при T¼400 K и с использованием 1200 фермионных частот Мацубара

, а проблема двойного счета была рассмотрена в полностью локализованном пределе

41,42. Наконец, при вычислении плотности дырок мы имеем

учитывали только атомы, входящие в одну сверхъячейку, и их множественность,

в соответствии с нашим физическим моделированием и предыдущей литературой38.

Ссылки

1.Оно, Х. Создание ферромагнитных немагнитных полупроводников. Science 281,

951–956 (1998).

2. Дитл, Т., Оно, Х., Мацукура, Ф., Сиберт, Дж. И Ферран, Д. Модель Зенера

Описание ферромагнетизма в магнитных полупроводниках с цинковой обманкой. Science

287, 1019–1022 (2000).

3. Зунгер А. Физика твердого тела (Academic Press, 1986).

4. Юнгвирт Т., Мас

Чек Дж., Кук

Джера Дж. И Макдональд А. Х. Теория

ферромагнитных полупроводников (III, Mn) V.Ред. Мод. Phys. 78, 809–864 (2006).

5. Пулицци, Ф. Разбавитель для ударных воздействий Nature Materials (2008) doi: 10.1038 / nphys872.

6. Sato, K. et al. Теория из первых принципов разбавленных магнитных полупроводников. Ред.

Мод. Phys. 82, 1633–1690 (2010).

7. Дитл, Т. Десятилетний взгляд на разбавленные магнитные полупроводники и оксиды.

Нат. Матер. 9. С. 965–974 (2010).

8. Cochrane, R. W., Plischke, M. & Stro

¨m-Olsen, J. O. Исследования намагничивания

(GeTe)

1 – x

(MnTe)

x

псевдобинарных сплавов.Phys. Ред. В 9, 3013–3021 (1974).

9. Стори Т., Галазка Р. Р., Франкель Р. Б. и Вольф П. А. Концентрация носителей

индуцировала ферромагнетизм в PbSnMnTe. Phys. Rev. Lett. 56, 777–779 (1986).

10. Chiba, D., Nishitani, Y., Matsukura, F. & Ohno, H. Свойства

Ga

1 – x

Mn

x

То же, что и с высоким содержанием Mn (x40,1 ). Прил. Phys. Lett. 90, 122503

(2007).

11. Chen, L. et al.Особенности низкотемпературного магнитотранспорта сильно легированных Mn-

пленок (Ga, Mn) As с высокой температурой ферромагнитного перехода. Прил.

Phys. Lett. 95, 182505 (2009).

12. Wang, K. Y. et al. Магнетизм в тонких пленках (Ga, Mn) As с T

C

до 173K. AIP

Conf. Proc. 772, 333–334 (2005).

13. Wang, M. et al. Достижение высокой температуры Кюри в (Ga, Mn) As. Прил. Phys.

Lett. 93, 132103 (2008).

14.Nemec, P. et al. Существенная роль тщательно оптимизированного синтеза для

в выяснении внутренних свойств материала (Ga, Mn) As. Nat. Comm. 4, 1422

(2013).

15. Nova

´k, V. et al. Особенность точки Кюри в температурной производной удельного сопротивления

в (Ga, Mn) As. Phys. Rev. Lett. 101, 077201 (2008).

16. Вонсовский С.В. Об обменном взаимодействии s- и d-электронов в ферромагнетиках

. Ж. Эксп. Теор. Физ. 16, 981 (1946).

17. Зинер К. Взаимодействие между d-оболочками в переходных металлах. Phys. Ред.

81, 440–444 (1951).

18. Дитл Т., Авшалом Д. Д., Каминска М. и Оно М. Спинтроника.

Полупроводники и полуметаллы. (редакторы Weber, E. R.) (Elsevier, 2008).

19. Bergqvist, L. et al. Магнитная перколяция в разбавленных магнитных полупроводниках.

Phys. Rev. Lett. 93, 137202 (2004).

20. Сато, К., Швейка, В., Дедерикс, П. Х. и Катаяма-Йошида, Х.Низкотемпературный ферромагнетизм

в (Ga, Mn) N: расчеты Ab initio. Phys. Ред. B

70, 201202 (2004).

21. Зинер, К. Взаимодействие между d-оболочками в переходных металлах. II.

ферромагнитные соединения марганца со структурой перовскита. Phys. Ред.

82, 403–405 (1951).

22. Нагаев Э. Л. Физика магнитных полупроводников (Мир, 1983).

23. Sanvito, S., Ordejo

´n, P. & Hill, Nicola A.Первопринципное исследование происхождения и природы ферромагнетизма

в Ga

1 – x

Mn

x

As. Phys. Ред. B 63, 165206

(2001).

ПРИРОДА СВЯЗИ | DOI: 10.1038 / ncomms3645 СТАТЬЯ

СВЯЗЬ В ПРИРОДЕ | 4: 2645 | DOI: 10.1038 / ncomms3645 | www.nature.com/naturecommunications 5

& 2013 Macmillan Publishers Limited. Все права защищены.

Изотопные ограничения кислорода-гафния-неодима на происхождение Талнахского ультрабазит-базитового интрузива (Норильская область, Россия) | Экономическая геология

Ультрабазит-базитовая Талнахская интрузия в Норильской провинции (Россия) содержит одно из крупнейших в мире месторождений сульфида Cu-Ni, содержащего элемент платиновой группы (ЭПГ).В этом исследовании использовался мультитехнический подход, включая анализ изотопов Hf-O на месте циркона в сочетании с данными изотопов неодима в целом по породе, чтобы получить новое представление о генезисе экономического вторжения в Талнахе. Цирконы из габбродиоритов, габброидов слоистой серии и ультраосновных пород имеют близкие мантийные средние значения δ ¹⁸ O (5,39 ± 0,49 ‰, n = 27; 5,64 ± 0,48 ‰, n = 34; и 5,28 ± 0,34 ‰, n = 7, соответственно), что согласуется с мантийным происхождением первичной (ых) магмы (ей), являющейся родоначальником Талнахского интрузива.Напротив, сульфидсодержащий троктолит с такситовой текстурой из базальной части интрузии имеет высокие значения δ ¹⁸ O (среднее значение 6,50, n = 3), что указывает на возможное участие корового компонента во время образования сульфидов. -содержащие породы с такситовой текстурой. Изотопный состав Hf циркона из разных пород Талнахской интрузии существенно различается: значения Hf (t) ɛ варьируются от –3,2 до 9,8 для габбродиорита, от –4,3 до 11,6 для неминерализованных габброидов слоистой толщи, от 2 .3–12 для минерализованных ультраосновных пород и от –3,5 до 8,8 для минерализованных пород с такситовой текстурой в основании интрузии. Значительный диапазон начальных значений ¹⁷⁶ Hf / ¹⁷⁷ Hf приписывается взаимодействию отдельных источников магмы при формировании Талнахской интрузии. К ним относятся (1) ювенильный источник, эквивалентный деплетированной мантии, (2) субконтинентальный литосферный источник и (3) незначительный компонент коры. Исходный цельный изотопный состав неодима минерализованных пород с такситовой текстурой подошвы интрузии (в среднем ɛ Nd (t) = –1.5 ± 1.8) отличаются от других пород, которые имеют относительно ограниченные диапазоны исходных ɛ Nd (в среднем ɛ Nd = 0.9 ± 0.2). Основной набор значений Nd ɛ около 1,0 в Талнахе объясняется ограниченным загрязнением земной коры, предположительно в глубоких магматических очагах, тогда как меньший набор отрицательных значений Nd ɛ в породах с такситовой текстурой соответствует большему участию коры. компонент и отражает взаимодействие со стеновыми породами при закладке.

Осмотр общего имущества

HomeServices— Жилой—— Инспекция покупателя—— Предварительная проверка продавцами—— Инспекция технического обслуживания—— Инспекция нового строительства—— Гарантийная инспекция— Коммерческая—— Инспекция зданий—— Фаза 1 ESA — Тестирование—— Тестирование качества воздуха—— Радоновое тестирование— — Энергетические сертификаты — Запросить инспекциюЗапросить инспекцию — Запросить домашнюю инспекцию — Запросить коммерческую инспекциюОтзывыО нас — БлогКонтакты

Звоните сегодня: (630) 330-6978

Обзоры

Мы очень серьезно относимся к мнению наших клиентов и прилагаем все усилия, чтобы каждый из наших клиентов был доволен.Посмотрите, что говорят наши клиенты.

Подробнее

Услуги

General Property Inspections проведет беспристрастную и профессиональную проверку всех основных систем в вашей собственности сверху вниз, изнутри и снаружи.

Подробнее

О нас

General Property Inspections — это семейная служба инспекции жилой и коммерческой собственности, обслуживающая большую часть Чикаголенда.

Подробнее

Подпишитесь на новости и обновления

Политика конфиденциальности | © 2021 Генеральная инспекция имущества. Все права защищены. | Сайт разработан и разработан

• Chicago, IL
• Frankfort, IL
• Aurora, IL
• Bolingbrook, IL
• Downers Grove, IL
• Joliet, IL
• Lockport, IL
• Mokena, IL
• Naperville, IL
• New , IL
• Oak Lawn, IL
• Orland Park, IL
• Palos Township, IL
• Plainfield, IL
• Shorewood, IL
• Tinley Park, IL

% PDF-1.5 % 70 0 объект > эндобдж xref 70 63 0000000017 00000 н. 0000001730 00000 н. 0000002225 00000 н. 0000002843 00000 н. 0000002936 00000 н. 0000003031 00000 н. 0000003125 00000 н. 0000003360 00000 н. 0000003468 00000 н. 0000003713 00000 н. 0000004595 00000 н. 0000004906 00000 н. 0000005431 00000 н. 0000005677 00000 н. 0000006064 00000 н. 0000008065 00000 н. 0000008470 00000 н. 0000009015 00000 н. 0000009499 00000 н. 0000010094 00000 п. 0000013119 00000 п. 0000013598 00000 п. 0000014396 00000 п. 0000015278 00000 п. 0000016205 00000 п. 0000023548 00000 п. 0000024154 00000 п. 0000024843 00000 п. 0000025145 00000 п. 0000025543 00000 п. 0000029107 00000 п. 0000029524 00000 п. 0000030475 00000 п. 0000030998 00000 н. 0000031651 00000 п. 0000035512 00000 п. 0000036027 00000 п. 0000036957 00000 п. 0000037269 00000 п. 0000055543 00000 п. 0000055956 00000 п. 0000056310 00000 п. 0000057883 00000 п. 0000058096 00000 п. 0000058353 00000 п. 0000058971 00000 п. 0000059806 00000 п. 0000060132 00000 п. 0000072579 00000 п. 0000072638 00000 п. 0000072680 00000 п. 0000075390 00000 п. 0000076387 00000 п. 0000076414 00000 п. 0000076441 00000 п. 0000076468 00000 п. 0000076495 00000 п. 0000076522 00000 п. 0000137037 00000 н. 0000140002 00000 н. 0000143199 00000 н. 0000146312 00000 н. 0000001807 00000 н. трейлер ] >> startxref 0 %% EOF 71 0 объект > эндобдж 132 0 объект > ручей xc«b«g`c`8Ab, ‘= Ezc> RjB # «: TYt ڤ o2qH8, l҈8} I5 ݊ xNъD # N) l = U? R? pTXz $ Fgv .rFRETHv`, «d083 \` d (6c6 * & 6ƓL0333Larf (X {y «_ / e ٸ v1p * $> ae / L ݲ

1979 Париж — Алжир — Дакар